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JH^ H{— SBH" f HH' iE+2G) — BZ") - BH^ 

 JZ= Z' [BW -2B HH'). 



Die erste von beiden lässt sich durch Parallelverschiebung des Coordinaten- 

 systems in der Richtung der H'-Axe noch weiter reducieren: 



TT' W J- TT' TT' ^ TT ^ X <S^ (2) + ^ /g (3) 



JH=HH\XH{E- G)-2 BH'^) - BHR\;- — DH^ 

 JZ=HZ'{H{E~G)-2BH\). 



Es soll wieder der von der Oeffnung unabhängige Teil von J H abgetrennt und 

 mit ^-Hg bezeichnet werden. 



Die beiden Gleichungen : 



JH^ = HH'^(H{E -G)-2 BH\) - BHR'^' 

 JZ=HZ'{H{E-G) — 2BH\) 



werden nun ganz analog den Gleichungen 12 weiter behandelt. 



Um die Strahlen des austretenden Strahlensystems nach Developpablen zu ordnen, 

 bilden wir die Differentialgleichung 15, wobei wir folgende Werte für die Differential- 

 quotienten einzuführen haben: 



d J TT 



^^^ -.-2BHZ' 



dZ' 



dJZ 



H\E~G) — ÖBHH'^ 



dZ' 



dJZ 



3H'7 



H^{E—G) — 2BHH\ 



=^ — 2BHZ' 



So erhalten wir: 



(d H'^f ~2dH\ ä Z' ^^ — {ä ZJ =- 47) 



Das allgemeine Integral wird: Z'^ = A^ -[~ S/lüZ"'^ und stellt eine Schar confo- 

 caler Parabeln dar. 



Geht man von den reducierten Coordinaten auf diejenigen der Diaphragmenebene 

 über, und ordnet man die einfallenden Strahlen in Kegel, welche die confocalen 

 Parabeln der Diaphragmenebene zu Leitlinien haben, so werden die Strahlen eines 

 Kegels nach ihrer Brechung wieder Developpable bilden; daher der Satz: Werden 

 in einem dioptrischen System, bei welchem für eine bestimmte Entfer- 



