575 



bin, dass die Grenzeurve des Lichtfleckes einfach ein allerdings excentrisch gelegener 

 Kreis wird, der beide Brennlinien berührt. Dies lässt sich leicht beweisen: 



Die Gleichung der fingierten Blende, welche durch Projektion der neuen Blende 

 vom leuchtenden Punkt aus in die Ebene B_^ entstanden gedacht werden kann, 

 habe die Gleichung: 



Die Abbild ungsformeln für die Symmetrieebene der Brennfläche als Schirm- 

 ebene lauten: 



95) 

 ^ _ _ 2 _^+J- BHH\ Z' 



Durch Elimination von H'^ und Z ergibt sich die Gleichung der Grenzeurve: 



* 



^'^'2^+1 



— {'^^^+''%^^ + ''-) 





' + (2/ + 2 iH:LrM = ^ — 2H:Lr4 96) 



Denkt man sich T variabel, so stellt diese Gleichung eine Schar von Kreisen 

 dar, welche zwei unter 60" gegeneinander geneigte Grade, die Brennliuien berühren. 

 Der Durchmesser eines solchen Grenzkreises ist dem Quadrate des Radius T der Blende, 

 also der Fläche derselben proportional. Bei konstanter Grösse der Blende ist der 

 Durchmesser der Grenzeurve und damit des ganzen Lichtfleckes dem Gesichtsfelde 

 (ausgedrückt durch die reducierte Entfernung IL des leuchtenden Punktes von der Axe) 

 einfach proportional. Wir können daher folgenden Satz aussprechen: 



In einem Linsensystem mit gehobenem Kugelgestaltsfehler bildet 

 sich ein leuchtender Punkt ausser der Axe in einer geeignet gewählten 

 Schirmebene und bei geeignet gewählter Stellung der Blende in einen 

 Lichtfleck ab, der von einem Kreise und zwei unter 60° gegeneinander 

 geneigten Tangenten desselben begrenzt wird. Der einfallende Strahl, 

 der durch den Mittelpunkt der Blende geht, trifft nach der Brechung 

 den Schirm im Schnittpunkt der beiden Tangenten, woselbst der Licht- 

 fleck am hellsten ist. Alle Strahlen, welche auf einem zur Blende kon- 

 centrischem Kreise einfallen, treffen nach der Brechung den Schirm 

 wieder in einem Kreise, der dieselben Grenztangenten berührt. Vergleiche 

 Tafel III Fig. 5 a und 5 b. 



7G* 



