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Da die obige Tafel uns sofort: t;, = Voi + ^i^= 180 -j- *^i^ gibt, so 

 berechnen sich leicht die neuen Coordinaten nach: 



1 = — r cos (v — v,) 

 l) = — r sin (v — • Vi) 



Durch Construction der solcherweise berechneten Coordinaten ge- 

 langte ich zu der auf Tafel II wiedergegebenen Figur, welche näher zu 

 erläutern wohl nicht nöthig sein dürfte. 



Während der zwei ersten Umläufe fallen, wie man bemerkt, die 

 Bahnen nahezu zusammen. Der dritte Umlauf weist stärkere Differenzen auf. 



Ich habe bereits früher auf die Ungenauigkeit der obigen, der Con- 

 struction zu Grunde liegenden Zahlen hingewiesen. Die Frage liegt dem- 

 nach nahe: sind die Differenzen zwischen den einzelnen Umläufen nicht 

 etwa bloss scheinbare d. h. durch die Ungenauigkeit der Rechnung be- 

 dingte? Wäre dieses der Fall, so hätten wir es hier mit einer rein 

 periodischen Bewegung zu thun, sind aber diese Differenzen reell, so 

 belehrt uns sofort ein Blick auf Tafel II, dass nicht nur die Differenzen 

 sehr rasch anwachsen, sondern dass auch die Bewegung in verhältniss- 

 mässig ausserordentlich kurzer Zeit einen völlig andern Charakter an- 

 nehmen müsste. Die Frage nach dem periodischen oder nicht perio- 

 dischen Charakter der Bewegung einer Entscheidung näher zu bringen 

 oder zuzuführen, war das nächste Ziel, dem ich zustrebte, und ich glaube, 

 auch zustreben musste. 



Dass die bisherigen Resultate uns hierauf aber noch keine definitive 

 Antwort zu geben erlauben, bedarf wohl nach den obigen Bemerkungen 

 über deren mögliche Unsicherheit keiner weiteren Begründung. 



2. 



Wenn man auf numerischem Weg eine Entscheidung der im Voran- 

 gehenden definirten Frage erreichen will, kann man in zweifacher Weise 

 vorgehen. Man wird nämlich entweder auf allgemeine Störungen über- 

 gehen oder aber nochmals, jedoch mit grösserer Genauigkeit, specielle 

 Störungen berechnen, wobei es aber klar ist, dass man sich hier auf die 

 Wiederholung des ersten Sechstels der vorangehenden Rechnungen wird 



