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eine erste Näherung an den wahren Werth anzusehen sei, erscheint dem- 

 nach zur Genüge gerechtfertigt. 



Die numerischen Werthe der Coefficienten in der Entwicklung für 

 die Länge, wenn 



i;=^nt-}-Co-\- G^ cos (y — v^) -j- C, cos 2 (w — Vt)-\- — Cg cos 8{v — y,) 

 -|- Si sin (v — v^) 4- S2 sin 2 (?; — ■?;,) + .... S^ sin 7 (v — ■ v^) 



angenommen wird, berechnen sich ebenfalls leicht durch mechanische 

 Quadratur, nur muss vorher von den speciellen Werthen von v, welche 

 in obigem Täfelchen angesetzt sind, das Glied nt in Abzug gebracht werden. 



Da mit Rücksicht auf die oben getroffene Wahl über die Einheit 

 der Masse und der Entfernung die mittlere Bewegung des störenden 

 Körpers B mit Wj=-|--57'^29578 anzunehmen ist, und sich ferner — 

 von einer kleinen Correction, deren Betrag die Unsicherheitsgrenze der v 

 nicht überschreitet, abgesehen — w : Wj ^^ 5 : 2 verhält, resultirt für n der 

 Werth w = |-- 57^29578 = 71^619725. Es mag hier noch beigefügt 

 werden, dass die Dauer der Periode: 8.37758 Zeittheile beträgt, und 

 dass als Zeiteinheit jene Zeit anzunehmen ist, welche der störende 

 Körper B benöthigt, um 28.64789 Grade in seiner Bahn zurückzulegen. 



Auch hier zeigte es sich wieder, dass bei Zugrundelegung der Werthe 

 von V zwischen v — fi = — 180*^0' bis v — t^i= -|- 157*^30' einerseits, und 

 V — Vj = 180*^0' bis V — i!j^517°30' andrerseits, für die Coefficienten C 

 und S nahezu dieselben Werthe resultirten, ich lasse daher gleich die 

 Mittel werthe folgen. Es ist: 



(t,) = + 71.619725^ 



— 48.71580 sin (u-t;J 

 + 6.18601 sin 2 (ü-wj 



+ 4.35290 sin 3 (w-w 



— 5.36889 sin 4 (v — v 

 + 3.03586 sin 5 (w-v 



— 1.02105 sin 6 (v - V 



— 0.05451 sin 7 (v-v 



+ 1.11975 

 + 0.24527 cos (ü — v,) 

 — 0.12121 cos 2 (v — W,) 

 Abb. d. II. Gl. d. k. Ak. d. AViss. XVII. Bd. III. Abth. 



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