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{v) = — 0.16946 cos 3 (v — v 

 + 0.25104 cos 4 (w-w 



— 0.07391 cos 5 (v—?; 



— 0.01504 cos 6 (w — v 

 + 0.11061 cos7(«; — t; 



— 0.11205 cos 8 («—« 



Beschränkt man sich hier auf die Mitnahme der ersten acht Glieder 

 und vergleicht die hieraus folgenden Werthe von v mit den Tafelwerthen, 

 so überzeugt man sich leicht, dass letztere durchwegs bis auf einige 

 Grade dargestellt werden. Wir werden demnach auch hier die ersten 

 acht Glieder in obiger Entwicklung von (v) als erste Näherung an- 

 sehen können. 



Durch die bisherige Entwicklung erscheint der Radiusvector und die 

 Länge in der gestörten Bahn näherungsweise durch Reihen dargestellt, 

 welche nach Vielfachen der Differenzen der Längen des gestörten und 

 störenden Körpers fortschreiten. Wir werden aber in der Folge auch 

 von Reihen Gebrauch machen, welche nach Vielfachen von (n — w,) ^ fort- 

 schreiten, ich will daher deren Entwicklung gleich hier anschliessen. 



Mit Zugrundelegung des obigen Werthes von n — w, = 42°971835 

 lassen sich sofort die Momente bestimmen, wo (n — Wi)^ beziehungsweise 

 :^ 0, =22"30', =45°0' etc. wird. Interpolirt man nun weiter für diese 

 Momente aus der Tafel der gestörten Coordinaten die zugehörigen Werthe 

 von r und v und benützt dieselben zur Bestimmung der numerischen 

 Werthe der Coefficienten , so gelangt man zu den folgenden Ent- 

 wicklungen: 



(r)- 



= + 0.9474 







+ 0.2070 cos (n — 



n,)t 





— 0.2040 cos 2 (n- 



-n^)t 





+ 0.0898 cos 3 (n - 



-n,)t 





— 0.0590 cos 4 (n- 



-n,)t 





+ 0.0878 cos 5 (n ■ 



-n,)t 





— 0.0305 cos 6 (n - 



-n,)t 





+ 0.0236 cos 7 (n - 



-n,)t 





— 0.0121 cos8(n- 



-n,)t 



{v)= 71.619725^ 



— 61.4030 sin (n—Mj< 

 + 85.1430 sin 2 (n—wj^ 



— 17.3200 sin 3 (« — w 

 + 11.1070 sin 4 («-« 



— 6.8690 sin 5 (n — n 

 + 4.3150 sin 6 (n — n 



— 2.0240 sin 7 (n — n 



