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rein periodische ist, oder wenigstens innerhalb eines längeren Zeitraumes 

 sich nahe wiederholt. Ergibt sich aber (> und x gross, so gestattet uns 

 dieses sofort einen gegenth eiligen Schluss. 



3. 



Bevor ich an die Darlegung der Berechnung der allgemeinen Störungen 

 schreite, welche ich erstlich mit Zugrundelegung der Reihen nach Viel- 

 fachen von {v — ^^i) führte, will ich gleich vorausschicken, dass dieser 

 "Weg das Ziel nicht habe erreichen lassen und ich diese Rechnungen als 

 aussichtslos habe abbrechen müssen. Ich gebe aber trotzdem in Kürze die 

 Hauptmomente hier wieder, da aus denselben auch der Grund hiefür erhellt. 



Bezeichnet man mit (j und / beziehungsweise jene Beträge, um welche 

 (r) und (v) zu verbessern sind, damit diese Näherungen den wahren 

 Radiusvector und die Länge in der gestörten Bahn völlig darstellen und 

 bezeichnen wir letztere mit r und v, so ist ja 



r = fr; + (>, v = {v)^x. 



Werden nun weiter diese Ausdrücke in die bekannten Differential- 

 gleichungen : 



ät '^v 



dt'' \ dt J ^ T ^ ^ ' dr 



in welchen für unseren Fall: /^i = 1 , i^=;0 zu setzen ist, substituirt und 

 wird durchwegs nach Potenzen der kleinen Grössen q und x entwickelt, 

 so werden wir zu zwei Differentialgleichungen zweiter Ordnung in ^ und 

 / gelangen, deren Integration uns q und x zu liefern hat. 



Da das Verhältniss M- rund den Werth ^ behält, ist eine Ent- 

 wicklung der Störungsfunction') nach steigenden Potenzen von — 

 möglich und zwar gilt: 



,110 



1) Ich war bei der Entwicklung und numerischen Rechnung von Q bis 1 —^ I gegangen, 



- [i]' 



