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Es erübrigte deomach nur mehr die Berechnung der partiellen Ab- 

 leitungen der Störungsfunction. 



Eine analytische Entwicklung der Störungsfunction gestaltet sich hier 

 ziemlich weitläufig, ich habe es daher vorgezogen, die partiellen Ablei- 

 tungen derselben direct durch mechanische Quadratur zu berechnen. 



Es ist bekanntlich: 



dQ r 1 1 ] . , . 



aß r 1 IT , . r 



und mit Beschränkung auf die ersten Potenzen von q und / weiter: 

 rr, sin(r — V|) = (^)ri sin[(v) — ?;,] -)- ^.rjSin [(v) — w,] -{- x(r).ri cos [{v) — v^] 

 endlich : ''' ^°^ {v~v,) = r, cos [{v) — v,]—x r, sin [{v) — v,) 



-^ = ^(7' — 3 ({r) — r, cos [{v) — v,]) q.//-'" -2> {r) r^ sin [{v) — v,] x ^o"" 

 wo: z/o = (r) -\-r\ — 2 {r)r^ cos[(v) — v,]. 



Substituiren wir diese Werthe in (2) und schreiben der Kürze 

 halber für: 



r, sin {{v) — t;,] = 2 sin [{v) — v,] = ^ 

 rj cos [{v) — ^'l] = 2 cos [{v) — ■y,] =,; 



ferner: J:=.:L^A^ 



K=J.i + ^[{rf-{r)n 



80 gehen die obigen Ausdrücke über in: 



dv 



dQ__ [ , ^. I (r) 

 dr 

 Abh. d. II. Gl. d. k. Ak. d. Wiss. XVII. Bd. III. Abth. 82 



= -[j:J + ^] + 9M-\-xK 



