1095 



Р{1) есть, такимъ образомъ, взв-Ьстная Функщя, по крайней м-Ьр-Ь 



чпсловомъ отношен1И. 



Бъ такомъ случа-Ь вопросъ о нахожден1и ускорегпя х решается въ 

 сущности, теоретически по крайней м'Ьр'Ь, вполнЪ строго и въ самомъ общемъ 

 случа-!, такъ какъ изъ Формулы (2), гд-Ь постоянныя прибора е, п и а надо 

 разсма.трпвать какъ величины изв-Ьстныя, мы получаемъ непосредственно: 



./ 1 



а; = — - [Г(0-|-2зУ(;)-4-п«2^(0] • • (3) 



^0 чрезвычайно простое теоретическое ргЬшенхе нашей задачи не 



им-Ьетъ, однако, никакого практическаго 



располагая 



ипрически полученной кривой у = 2^(0, мы никогда не будемъ въ состоянш 



ред'Ьлить 



первую, а т'1мъ болЬе вторую произ 



водную отъ 7^(^, такъ какъ бол-йе или мен-Ье надежное диФФеренцированш 

 эмпирическихъ крпвыхъ представляетъ, какъ извктно, почти непреодолимый 

 трудности. 



Если, однако, въ общемъ случае, когда х является произвольной 

 функщей отъ г, этотъ пр1емъ опред-Ьленхя ускоренш не достигаетъ совер- 

 шенно д-йлп, то въ частномъ случае, когда законъ изм1^нен1я х со време- 

 немъ соотвЪтствуетъ простому гармоническому колебанш или предста- 



собою наложен1е простыхъ синусоидальныхъ колебашй съ различ- 

 ными пер1одами, амплитудами и начальными Фазами, пользоваше само- 

 регистрирующими маятниками даетъ возможность р^Ьшить поставлегптую 

 нами задачу. Это и есть какъ разь тоть пр1емъ, которымъ пользуются по- 

 стоянно въ сейсмометр1и при оиред'Ьлен1И элементовъ пстхшнаго движенш 



вляетъ 



которомъ помещаются въ обычныхъ, еженед* 



мическихъ 



Предположимъ, такимъ образомъ, теперь, что х соотвЬтствуегь про 



стому гармоническому кодебан1Ю 



X 



а зш ^?/, • • • • (4/ 



гд-Ь а есть амплитуда, а 



Т = — 



(5) 



перходъ соотв^^тсгвующаго колебанхя. 



Интегрируя въ этомъ предиоложен1И уравнете (2), легко уб-У-.дп 



1 



движен1е нашего прибора {у = Щ)) представить собою гораздо бо1^е 



§ 



Изв*ст1я П, А. Н. 1915. 



?/♦ 



