1099 



4 * 



Тогда, при поко-Ь, нормальное давден1е массы на всю пластинку 5 



дудеть 



Р^ = Мд 81П а. 



(8) 



гд'Ь д ускорение силы тяжести, а при движе1пи 



\ ] 



Р = Мд вт а -+- Их" С08 а . (9) 



Чтобы штиФтъ оставался всегда въ соприкосновенш съ пластинкой 



5 



вадо выбрать заран-Ье уголъ а такъ, чтобы 



^т 



%а>7, 



гд'Ь гю^ наибольшее абсолютное значете (независимо отъ знака) того уско- 

 рен1я, которое можетъ при наблюден1яхъ встретиться. 



Такъ какъ д очень велико, то обычно уголъ а будетъ невеликъ. 



Обозначимъ черезъ р избытокъ давлен1я надъ нормальнымъ, тогда 



]Р==Р—Р,, 



* 



и, обозначая х" черезъ г«7, будемъ на основан1и предыдущаго имйть 



^ 1 



р = Мю С08 а (10) 



Такимъ образомъ, при прочихъ равныхъ услов1яхъ, давлепхе р строго 

 проаорц1онально величин'Ь ускореп1Я г^, совершенно независимо отъ закона, 



опред^ляющаго видъ Функщи ж = /* (I). 



Весь вопросъ сводится, такимъ образомъ, къ подыскан1ю такого экспе- 

 риментальнаго пр1ема, который давалъ бы намъ возможность непосред- 

 ственно опред-блять мгновенныя значен1я р. 



Примкнете для этой ц^ли какихъ либо унругихъ пластинъ, мембранъ, 

 пружинъ, дпнамометровъ и т. п., должно быть совершенно исключено, такъ 

 какъ всякое такое приспособленхе сопрово;кдается неизм-Ьппо перемещев1емъ 

 точки прпложетя силы и вводить непрем-Ьнно какой-нибудь собственный 

 перходъ колебан1Й; тогда мы ни на 1оту не подвинемся виередъ протнвъ пре- 

 дыдущаго въ р'Ьшеп1и нашей основной задачи. 



Для опред-Ьлензя р мы должны им-Ьть такое пр11Способлеп1е, которое не 

 сопровождалось бы нпкакимъ сколько-нибудь замГ^тпымъ перемЬщенхемъ и 

 было бы совершенно лишено всякаго собственнаго пер1ода колебанШ. 



Въ групп-Ь различпыхъ Фнзпческпхъ 



одно 



ПзвЪстш И. А. Н. 1015. 



