UBERDIE BEWEGUNGEN DERELEKTKICITAT IN KORPERLICHEN LEITERN 1$ 



Ziehen wir diese Gleichung ab von der vorhergehenden . so erhal- 



ten wir: 



*=-m^< i <-km*'t-4°)*> 



und 



dtdx 2» 



ei 



^6^9ted/dz'-lJ^$(<p*[ n --r 



d q 



dn 



Fur das zweite der in der urspriinglichen Gleichung enthaltenen 

 Integrale ergiebt sich somit der Werth: 



* n T It]} d*' d V dz ' 



. A* dU . „ h\ A% & C? dx J 



+ (l-*)f£$7&*"V* 



df 



, 1— k A* 6» Qt ,dr *\j~\\ 



1) An die vorhergehenden Rechnungen schliesst sich eine Bemerkung, welche 

 sich auf eine besonders einfache von Helmholtz gegebene Darstellung von W bezieht ; 

 beachtet man dass in dem ganzen von dem Leiter nicht eingenommenen Raum 

 Jtp = 0, so ist 



d(f 



S(»£-'sr)* = *$?*.*.*. 



wo n die innere Normale der Oberfiache des leitenden Korpers in dem Element do, 

 dx dy &g ein Element des den Korper umgebenden Raumes bezeichnet. 



Substituiren wir diesen Werth in der oben entwickelten Gleichung: 





*=-i$^W^-i$8(*t-'5)* 



