UBER DIE BEWEGUNGENDEB I LEKTRK1TAT ]\ KORPERUCHENLKITSBN 49 



X = Q COS 9 



y ss psin #cos xf) 

 z = psin #sin t/; 



rgeben sich die gesuchten Entwicklunp n mit Iliiife derdleich 



am 



1 = ^-^—^a" fl" S n + I* C n ) 



r, d n+1 m 1 lm m ' lm m/ 



r « d t n + l ~ nt \~ 2m w" 1 " 2« l ml 



WO 



2 L = sin m a 1 ^(co8or 1 )sinw/J 



l 



r L = sin^cr^* (cos a,) cosing, 



2 L = sin m cf 2 ^" (cosa 2 )sinm^ 



r L = si n m « 2 ^l( cosa 2) cosm ^ 



2 



Um die Rechnung nicht unnothig zu verwickeln, moge dieselbe fur 

 eine ganz beliebige Lage des schwingenden Magnets nicht weiter ver- 

 folgt werden; wir gehen vielmehr sofort uber zu der Betrachtung ge- 

 wisser einfacherer Falle, wie sie den besonders ausgezeichneten Stellungen 

 des schwingenden Magnets entsprechen. Mit Riicksicht auf die beson- 



dere Wahl des Coordinatensystems ergeben sich leicht zwei solche Stel- 

 lungen : 



I. Der Mittelpunkt des schwingenden Magnets Iiegt in der yz 

 Ebene. 



* 



II. Der Mittelpunkt des schwingenden Magnets liegt in der x 



Axe. 



Im ersten Falle, welchen wir zuerst weiter verfolgen wollen ist 



Mathem. Classe. XXL 1. 



G 



