tBERDIEBEWEGUNGENDERELEKTiaCITATlNK(>niIl;LkllINLKITi:i:N 53 



somit : 



Ki = sin m a(^cos« + f* (_ cos a)) sin 



ffm 



~2 



r n = sin m a y$ n cos a -j- *p n ( — cos a ) cos 



m \ m ' T m v >l 2 



win 



Es ist somit 



l n m gleich Null fur m = 0, 2, 4 



und fur w = 0, 2 t 4 



r gleich Null fur m = 1. 3, 5 



und fur n = 1, 3, 5 



Es ergiebt sich hieraus mit Riicksicht auf die allgeraeinen Formeln 



& 



m 



dass die Coefficienten a gleich Null sind fiir n = 1, 3, 5 . . . ; 



n *- 



die Coefficienten cc m gleich Null fur » = 0, 2, 4 . . . Ausserdem 

 sind aber die Coefficienten a m auch gleich Null ftr m s= 1, 3. 6 . . 



die Coefficienten a w fiir ra = 0, 2, 4 . . Die Coefficienten b m sind 



n n 



gleich Null fiir n = 1, 3, 5 . . . und fur m = 0, 2. 4 . . 



die Coefficienten /T fur n = 0, 2, 4 . . ., und far m = 1. 3, 5 . . 



•• 



Wir gehen uber zu dem Hauptfall II, in welchem der 

 elpunkt des sch wingend er Magnets auf der X Axe gfr- 



legen ist. 



Betrachten wir wieder zuerst die von dem Nordpol des schwin 



•- 



der Magnets ausgeubte elektromotorische Wirkung so huben wir in den 

 frtther gegebenen Ausdrucken den Winkel a t gleich Null zu setzen ; 

 es reduciren sich dann die von der Bewegung des Nordpols herruhrenden 

 Componenten auf die einfachen Werthe: 



