UBERDIE BEWEGUNGENDERELEKTRIC1TAT IN KuRPERLICIi: NLKITERN. 7 



VI. Allgemeiner Ausdmck fiir das Drelmngsmonunt welches 

 von irgend welchen in der Kugel vorhandenen Strbmungen uuf 



den schwingenden Magnet ausgeiibt a ird. 



Wenn, wie wir diess auch im Vorliergehenden angenommen haben 

 die Bewegung des Magnets nur in einer uusserst kleinen Schwingung 

 um die der X Axe parallele Ruhelage besteht , so werden wir von den 

 Kraften, mit welchen die in der leitenden Kugel erregten Schwingungen 

 der Elektricitat auf den Magnet zuriickwirken , nur die der Z Axe ]>a- 

 rallelen Componenten zu beriicksichtigten haben. Bezeichnen wir die 

 Z Componenten der auf den Nord und Siidpol des Magnets ausgeubten 

 Wirkung durch Z x und Z 2 , so ist dann das auf den Magnet ausgeubte 

 Drehungsmoment A gegeben durch : 



J = A{Z 1 + Z t ). 



Wir betrachten zuerst die Componente der auf den Nordpol 

 ausgeubten Wirkung. Bezeichnen wir wie friiher die rechtwinkligen Coor- 

 dinaten des Nordpols durch a lt b t , c lt die Coordinaten eines beliebig 

 im Inneren der Kugel angenommenen Punktes durch x, y, z, die Com- 

 ponenten der in demselben vorhandenen Stromung durch u, v, w, so ist 

 die Z Componente der auf den betrachteten Pol ausgeubten Kraft ge- 

 geben durch: 



a 1 



dy 6x 



v jf±) dxdy dz 



oder, wenn wir fur u und v die fruheren Werthe substituiren 



Udothem. Classe. 



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