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und seine Fortsetzung in ihm verfolgt, so ist auch nicht der geringste 

 Einfluss einer Lichtbrechung zu bemerken, eine Erscheinung, die, seit 

 jeher bekannt, mit einer continuirlichen Massenvertheilung wohl nicht 

 zu vereinigen ist. 



Nach dem Früheren ist es sehr leicht, die Flächenhelligkeiten des 

 freien Theiles des dunklen Ringes (/), des Schleiers (.9) und des hellen 

 Ringes (li) zu berechnen. Es mögen diese Flächenhelligkeiten, dividirt 

 durch die Helligkeit eines Elementes der Saturnscheibe, am besten der 

 Mitte dieser, bezeichnet werden der Reihe nach mit J f , J s und J h . Dann 



ist nach 



Art. 



4, 1 



tu; 



): 













Js = 



= e 



-2). 



+ c d (1 - . 



— 1 

 s ) 



wenn a 



äusserst klein 







- e 



-21 



-+-**«(!- 



-2A 



) wenn a 



nicht sehr 



klein 







- e 



-i 



fc ( i (1— e 



- X 



) 



wenn 0. 



= 





und nach Art. 



2 



(5; 



\) und Art 



, 4 (7 



a) 









Jf= 



Cd 



' 2 



(1 



~%X 



wenn 



a nicht 1 



sehr klein 









= c d 



(1 



-e~ X ) 



wenn 



«= 







Hierin ist dem vorigen Artikel entsprechend 



1" P' f(0) 

 ^t 11 F (f (e, e) 



wenn die ungestrichenen Buchstaben und f dem dunklen Saturnringe und 



die gestrichenen und (p der Scheibenmitte entsprechen. Ferner hat man 



dem Früheren gemäss noch 



■■- *' • ' - kMb 



smA' l ^ 

 Für den hellen Ring hat man einfach: 



J h = -£■ für nicht sehr kleine « 



Jh =r c i, für ß = 

 wobei c h die dem c d analoge Grösse für den hellen Ring bedeutet. 



Zunächst ist nun darauf aufmerksam zu machen, dass, wie der Augen- 

 schein lehrt, c h durchaus nicht denselben Werth für alle Theile des hellen 

 Ringes hat. Denn der Ring A, also der äusserste bis zur Cassini'schen 

 Linie, ist offenbar merklich weniger hell als B, ist aber dabei so gut 



