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Niemandem sonst eine Beobachtung' geglückt. Die Resultate, welche Herr 

 Barnard gewonnen, müssen als der directeste Beweis für die Durchsichtig- 

 keit des dunklen Ringes betrachtet werden. Dieselben scheinen, obwohl 

 sie nur auf Helligkeitsschätzungen, nämlich auf Vergleichungen der Hellig- 

 keit des Japetus mit Encelaudus und Tethys beruhen, doch einen be- 

 deutenden Grad von Genauigkeit zu besitzen, und eine eingehendere 

 Bearbeitung derselben wäre eine dankenswerthe Arbeit. Es müsste hier- 

 bei auf die Wirkung des Halbschattens, welche sich beim Austritt von 

 Japetus aus dem Schatten des Saturnkörpers und bei seinem Eintritt in 

 den Schatten des hellen Ringes deutlich zu zeigen scheint, Rücksicht ge- 

 nommen werden. Für die vorliegenden Zwecke genügt es hervorzuheben, 

 dass aus den Beobachtungen des Herrn Barnard und bei Festhaltung der von 

 ihm angenommenen Helligkeitsscala folgt, dass der dunkle Ring in seinen 

 dem Planeten am nächsten liegenden Theilen fast alles Licht durchlässt 

 und seine Undurchsichtigkeit mit der Annäherung an den hellen Ring 

 successive zunimmt. Die photometrische Lichtabnahme wird ziemlich 

 nahe durch eine gerade Linie dargestellt und die Schwächung des Lichtes 

 beträgt in der Nähe des hellen Ringes ungefähr 0.7 Grössenclassen. Der 

 Elevationswinkel der Sonne war zu jener Zeit — 11°18. Nehmen wir 

 der Mitte des dunklen Ringes entsprechend eine Schwächung des Lichtes 

 um 0.35 Grössenclassen an, so wird nach Art. 4, (8) 



l = 0.32; l x = 0.0627. 



Hiermit ergeben sich die folgenden Zahlen: 



A 



-2;. 

 e 



(l-e ) 



-2;. 

 1(1 -e ) 



e 



1° 



0.00 



0.97 



0.50 



0.03 



2 



0.03 



0.83 



049 



0.17 



3 



0.09 



0.70 



0.45 



0.30 



4 



0.17 



0.59 



0.42 



0.41 



5 



0.24 



0.51 



0.38 



0.49 



10 



0.49 



0.30 



0.26 



0.70 



15 



0.62 



0.21 



0.19 



0.79 



20 



0.70 



0.17 



0.15 



0.83 



25 



0.74 



0.14 



0.13 



0.86 



30 



0.78 



0.12 



0.11 



0.88 



