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Die mitgetheilten Formeln enthalten Alles, was zur vollständigen 

 Berechnung der Lichtvariation nöthig ist und die Tafel für (J wird diese 

 Rechnungen wesentlich erleichtern. Nur das in (5 a) vorkommende Inte- 

 gral wäre noch von Fall zu Fall zu berechnen, was keine grösseren 

 Schwierigkeiten verursachen dürfte. 



Wenn wir nun noch im Speciellen hervorheben, welche Folgen die 

 Annahme, dass der Staubkörper, wie der Saturnring, durch zwei parallele 

 Ebenen begrenzt ist, nach sich zieht, so ist zunächst zu bemerken, dass 

 die Flächenhelligkeit überall gleich und zwar J ist. Für einen undurch- 

 sichtigen Körper ist für a = 



</o = ^(0) (7) 



dagegen für einen durchsichtigen 



J = L /-(0) h — e ^q smA j (7 a) 



Im letzteren Fall ist also die Helligkeit wesentlich von A abhängig. 

 Für äusserst durchsichtige Körper ändert sich dann J umgekehrt pro- 

 portional mit sin A, denn es ist 



3 2 n ' q sin A 



Bei einer undurchsichtigen Masse kann man die Albedo u jeder 

 einzelnen Kugel bestimmen aus der Kenntniss von J . Denn wenn man 

 (7) vergleicht mit Formel Art. 2, 1, so ergiebt sich 



ii 



J, 



f(0)L "° 



Nehmen wir z. B. an, dass sich u auf den hellen Saturnring be- 

 ziehe und vergleichen wir hiermit die Mitte der Saturnscheibe in der 

 Opposition. Die entsprechenden Grössen für letztere sollen mit einem 

 Strich bezeichnet werden. Nach Artikel 1 ist dann, da i = £ = 



• , 27tP' /l % , 



und demzufolge: 



.«' P ' /(0) Jö 



