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Diese beiden Werthe J und J x weichen sehr wesentlich von ein- 

 ander ab und hierin besteht der grundsätzliche Unterschied zwischen der 

 gewöhnlichen Absorptionstheorie und der Theorie der Beleuchtung staub- 

 förmiger Massen. Die letztere ergiebt, da sich J (4) bei kleinem a 

 meistens nur sehr wenig ändert, eine unter Umständen sehr be- 

 deutende Zunahme der Helligkeit bei sehr geringer Abnahme 

 von a, eine Thatsache, die durch die gewöhnlichen Formeln 

 für zerstreut reflectirende Substanzen in diesem Betrage 

 absolut nicht zu erklären ist. 



Diese Zunahme kann gemessen werden durch 



■x 



■2l 













,2 '- 



1 — 



e 

 e 



robei 



der 



Kürze 



wegen 



gesetzt 

 l = 



worden 



N 2 



ist 

 X 



Das Maximum dieses Einflusses tritt ein, wenn der staubförmige 

 Körper fast undurchsichtig erscheint. Dies wird ausgedrückt dadurch, 

 dass man l sehr gross anzunehmen hat. Dann aber wird , 



j; - 2 



Die Helligkeit (im obigen Sinne gemessen) steigt also etwa 

 auf das Doppelte, wenn a von kleinen Werthen bis zu Null 

 abnimmt. 



Ist dagegen der Körper äusserst durchsichtig, so wird l sehr klein 

 und man nähert sich bei abnehmendem l dem Grenzwerthe 



^o 1 



wo schliesslich die ganze erwähnte Helligkeitszunahme nicht mehr zum 

 Vorschein kommt. Die Zwischenstufen zwischen diesen beiden extremen 

 Fällen sind es nun, die insoferne ein besonderes Interesse darbieten, weil 

 zu ihnen der sogenannte dunkle Ring des Saturn gehört. Ehe ich zu 

 der Betrachtung dieses Gegenstandes übergehe, soll zunächst ein Beispiel 

 zu der in (4) angegebenen Integration besprochen werden. 



