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schränken, in welchem eine homogene Massenvertheilung vorliegt. Ist 



dann B der Inhalt des ganzen Körpers, der aus N Kugeln zusammen- 



N 

 gesetzt ist, so hat man D = -= und 



x 



AT C -ll 



(4) 



J= rf(a)-Z 9 *L ~ RT .d: 



V hängt offenbar, da gleiches der Fall ist mit der Grösse des ge- 

 meinschaftlichen Theiles der beiden in Frage kommenden Cylinder, vom 

 Phasenwinkel a ab und die Aufstellung des allgemeinen Ausdruckes ist 

 etwas verwickelt. In zwei Fällen jedoch gestaltet sich die Berechnung 

 überaus einfach. Der erste Fall tritt ein, wenn a nicht klein ist. Dann 

 ist das gemeinsame Stück der das V bildenden Cylinder sehr klein 

 gegenüber dem Inhalt der anderen und man wird einfach haben 



V = q 2 n (x -f- x x ) 



wo x x die Strecke der von einer kleinen Kugel der Masse nach der 

 Sonne gezogenen Geraden ist, welche innerhalb des staubförmigen Körpers 

 liegt. Man hätte nun x x als Funktion von x auszudrücken, um die In- 

 tegration in (4) auszuführen. Das ist nun stets möglich, wenn die Form 

 der Begrenzung des Körpers gegeben ist. 



Der zweite Fall tritt ein, wenn a genau gleich Null ist. Dann 

 hat man 



V = (J 2 TT x 



und 



rf[o) ' - n2 ' 



J, 



(l-V-° 2 " TX ) (5) 



Gienge man aber von dem zuerst betrachteten Fall aus und nähme 

 man darauf keine Rücksicht, dass die beiden das V bildenden Cylinder 

 einen gemeinschaftlichen Raum haben, so hätte man für a = 



, V = 2 o 2 n x 



und 



/-.qfflh-r^" 1 ) (»•) 



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