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bar die Gleichungen j. = tg ip und — = tg t/' und demnach 



3 *• /' — z 



3^ r 



d r f — £■ 

 Ersetzen wir hierin — durch (2) j (1 -|- fi), so ergiebt sich 



t g ( V / _ y) = 



r 



u 



■ f-z 



und hieraus das gesuchte ,tt zu 



{i + (^)1%(v-^) 



oder mit Berücksichtigung der Gleichung der Wellenfläche zu 



i+(.i-«)0;) 2 



tgO/'' — y)' 



r(f—e) 



Wir haben es nun zwar als Voraussetzung hingestellt, dass die 

 Neigungsabweichungen, also auch «// — i/' klein sein sollen, und hätten 

 bei der Wahl der Gleichung der Wellenfläche die Erfüllbarkeit derselben 

 controlieren müssen, wollen jedoch hier umgekehrt aus den Abweichungen 

 im Radiusvektor und der Gleichung der Wellenfläche selbst die Neigungs- 

 abweichungen (wenigstens der Grössenordnung nach) bestimmen. 



Es ist nun zunächst plausibel, dass bei dem vorliegenden Typus der 

 Wellenfläche die Neigungsabweichungen, bei einer gegebenen Anzahl von 

 Aberrationsgliedern und gegebener Maximalabweichung im Radiusvektor, 

 dann die grössten Maximalbeträge erreichen können, falls möglichst viel 

 Schnittpunkte der beiden Flächen a ) vorhanden sind. Dies sei der Fall. 



1) Wir rechnen hier wie im folgenden die Flächen immer nur bis zur Begrenzung. 



