135 



in dem Gliede , so erhält der Ausdruck für das Flächenelement 



die Form: 



dw = rdrdcp 



oder mit Benutzung der Gleichung der Wellenfiäche : 



rdrdcp / 2 -f-r*(l — s + /i) 



f—* Vp + r' z {(l +;w) 2 — «} 

 Entwickle ich diesen Ausdruck nach steigenden Potenzen von -j, so er- 

 gibt sich mit der für die Beurteilung der Vernachlässigungen zulässigen 



Beschränkung auf das erste Glied f • —. — 1 -f- -~-^ (1 — e — ,« 2 ) -j- - ■ } 



X 

 Es werden also hier wiederum Glieder von der Grössenordnung -j und 



<£ 



R 



Y 

 -) vernachlässigt, falls wir den Ausdruck für das Flächen- 



element in der Gestalt f • —. — annehmen. 



f— * 



Es handelt sich weiter darum, die Verschiebungen resp. Vibrations- 

 geschwindigkeiten in einem „Bildpunkte" nach den hierfür geltenden 

 Regeln zusammenzusetzen. — Nach Stockes liegt die bewirkte Ver- 

 schiebung senkrecht zum Elementarstrahl und in der durch diesen und 

 die Verschiebungsrichtung in dem Element der Wellenfläche gelegten 

 Ebene. Wir hätten also in der üblichen Weise die Verschiebungscom- 

 ponenten nach jeder der Coordinatenaxen zu addieren und diese Summen 

 wiederum zur Resultante zusammenzusetzen. Zu diesem Zwecke haben 

 wir zunächst die Verschiebung am Ende eines Elementarstrahles mit dem 

 Cosinus der Neigung desselben gegenüber der Axe zu multiplicieren. 

 Es ist nun nach dem bereits früher angedeuteten klar, dass infolge der 

 grossen Nähe der in betracht kommenden Teile zur Axe und der vor- 

 aussetzungsmässigen Kleinheit der Longitudinalaberration wir ohne grössere 

 Einbusse an Genauigkeit an Stelle der wirklichen Neigungswinkel die 

 für den Punkt o, o, f, also den Vereinigungspunkt der Centralstrahlen 

 Abh. d. IL Cl. d. k. Ak. d. Wiss. XVIII. Bd. I. Abth. 18 



