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z-f{z-P + iß + x*(l+v)}:)/R 

 2 — f • y • x • ,u: ]Aß" 



— x {z — P + 1 + fi (x* + iß)} : l/ä" 

 und mit Benutzung der Gleichung der Wellenfläche: 



z — f{f- + (1 - «) r* + ^V} = Vä 

 * — f ■ V • x ■ a: YR 

 — x{f*-\-{l -e + «)r 2 }:j/R, 

 wobei "|/R~ selbst die Form : 



annimmt. — Würden wir an die Stelle dieser Ausdrücke die für die 

 Kugel giltigen 



0, 



setzen, so würden für Systeme von nicht allzugrossem Oeffnungswinkel 



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nur Glieder von der Grössenordnung - und - — , also von der letzteren 



vernachlässigt werden. 



Recapitulieren wir jetzt die Vernachlässigungen noch einmal, welche 

 beim Uebergang von der Kugel zu unserer Wellenfiäche eintreten müssen, 

 um die in der Formel für die Lichtwirkung ausserhalb des Cosinus und 

 der Faktoren (1 -|- cos 0) sin rj auftretenden Ausdrücke durch solche wie 

 bei der Kugelwelle ersetzen zu können. Dieselben waren bei der Dar- 

 stellung der Amplitude von der Grössenordnung von - und l^ - "— p-) > 



bei dem Flächenelemente wiederum von der Grössenordnung des letzteren 

 Ausdrucks und bei der Darstellung der Neigungscosinus der Verrückungen 



gegenüber den Axen von der Grössenordnung von -^ und -j. — . Voraus- 



gesetzt war hierbei ferner noch die Beschränkung auf die Nachbarschaft 

 der Fokalpunkte der verschiedenen Zonen und geringe Longitudinalaber- 

 rationen. Ist für einen Fall die Vernachlässigung der bezüglichen Glieder 

 gerechtfertigt, so können wir die von einem Flächenelement der Wellen- 



