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tläche herrührenden der x und z Axe parallelen und hier allein in betracht 

 kommenden Componenten der Vibrationsgeschwindigkeit in einem Bild- 

 punkte nach der Formel von Stokes durch 1 ): 



„ / rdrdcp V f % — if / — z . (t d\ , 



X = — ^4-5 • ~i- — — • ~ s ■ —r • A cos 2 7i ( p- — T ) und 



21 d f — z f yp if v© l) 



rdrdy . Vf-y* *_ A cog 2 n (t _ cU oder 



f-z f Vp'-v* ^© */ 



21 d f-z f Yf'-y 



X = — j^-pr ■ r dr d (p cos 2 jt j w — , ) und 



Z = - Ml rd r ' d * ■ f=i • C0S 2 * (I - 1) 



ausdrücken, wo d die Entfernung des betrachteten Punktes vom Flächen- 

 elemente bezeichnet. 



Das für X gewonnene Resultat hat ein gewisses Interesse wegen 

 seiner Einfachheit; es besagt, dass bei einer Kugelwelle — unter Voraus- 

 setzung der Beschränkung auf die dem Centrum der "Welle benachbarten 

 Punkte und der Anwendbarkeit der Stokes'schen Formeln mit Zugrunde- 

 legung des früher skizzierten dynamisch möglichen Polarisationszustandes 

 — die von der Variabilität der Amplitude mit dem Orte, die von der 

 Ersetzung des Wellenfiächenelementes durch ein Element der Oeffnungs- 

 projektion auf den Schirm und die von der Berücksichtigung der Neigung 

 der Schwingungsrichtungen (der Elementarstrahlen) im Bildpunkte her- 

 rührenden Faktoren sich für die x Componente gegenseitig compensieren; 



v ' - ty ist nämlich in dieser der erstere, -J— der zweite und ' 



f f—* Vp — y 1 



der dritte Faktor. Diese Faktoren haben bei Voraussetzung eines sre- 

 ringen Oeffnungsverhältnisses sehr wenig von 1 verschiedene Werte, so 



dass sie z. B. für den gewöhnlichen Fernrohrtypus (-. = ^-j kaum in 



betracht kommen. Für photographische Objektive von grösserem Oeffnungs- 



/ 2r 1 \ 



verhältniss (z. B. — ■ = — ) beginnen die maximalen Abweichungen gegen- 



1) Der variable Faktor von A ist bei der in der Formel von Stokes vorkommenden Diffe- 

 rentiation als constant zu betrachten. 



