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über 1 schon merklich zu werden und für mikroskopische Objektive 

 endlich (bei einer Beanspruchung derselben auf Bilder, die in der Nähe 

 der Fokalebenen zustande kommen) können 



und 



/• yp _ f 



zu kleinen Bruchteilen, und kann ~ — zu einem grösseren Multiplum 



/ z 

 der Einheit werden. 



Bei der unter den obigen Voraussetzungen hier gegebenen Erweite- 

 rung der Grundformeln auf Systeme mit grossem Oeffnungswinkel tritt 

 die Schwierigkeit auf, dass für eine bequeme analytische Entwicklung das 

 betrachtete Gebiet in der Nähe des Wellenmittelpunktes immer mehr ein- 

 geengt werden muss; doch ist dies andererseits auch insofern in gewissem 

 Masse statthaft, als mit wachsendem Oeffnungsverhältniss die Dimensionen 

 der Beugungserscheinung zusammenschrumpfen. 



Wir wenden uns nun zur weiteren Entwicklung der Componenten 

 für die Vibrationsgeschwindigkeit, die unter den früher charakterisierten 

 Vernachlässigungen die Formen: 



Z = - 2X5 r d r • d (p ■ f=i cos 2 n (I ~ I ) 

 erhalten haben und jetzt über die ebene kreisförmige Begrenzung zu in- 

 tegrieren sind, d lässt sich als Entfernung eines Punktes %, y, z von einem 

 Punkte £, ij, 'C oder, wie wir lieber schreiben wollen, |, /], f -\- d durch 

 (x — |) 2 -\- (y — ?/) 2 -\- (z — ■ / + ( )) 2 ausdrücken oder mit Einführung der 

 früheren Grössen r, (f, q, % durch 



r 2 — 2 r p cos (cp — x) + p 2 + (f.— s) 2 + 2 d (f—z) + Ö 2 . 



Ersetzen wir hierin f — z durch den aus der Gleichung der Wellenfläche 

 (f — z 2 ) -4- er 2 = f 2 genommenen Ausdruck, so ergibt sich: 



d 2 = f 2 + (1 — f) r 2 — 2 r (J cos (<f — X ) + p 2 + 2 S yf*-ar* + <? 2 . 



Wir wollen uns nun zunächst einmal orientieren, welche Werte oder 

 vielmehr von welcher Grössenordnung d Werte annehmen kann, falls 



