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oder nach Potenzen von r geordnet: 



(rYjl *f , «,/* \ (rYj 1 df , yf ) 



" 1/7 | 8 f+d "T" 2(/-+d)]"~ V/7 \16 f+<J "l" 2(/-+(J)f •'• 



Nachdem so d mit Rücksicht auf seine Stellung unter dem Cosinus- 

 zeichen oder mit anderen "Worten auf die Phase discutiert worden ist, 

 bleibt noch das ausserhalb stehende gewissermassen die Amplitudenver- 

 hältnisse der Oeffhungsprojektion mitbestimmende d übrig und es fragt 

 sich, mit welcher Genauigkeit kann man dasselbe durch einen Mittel- 

 wert ersetzen. 



Wenn man bedenkt, dass die grössten Variationen von d in der 

 durch den betrachteten Bildpunkt und die Symmetrieaxe gelegten Ebene 

 auftreten, so lassen sich leicht die Grenzwerte von d finden. Bezeichnen 

 wir nämlich dieselben mit d 1 und d 2 , so ist offenbar 



d\ = (r + <>) 2 + (« -7+"^) 2 und d\ = (r - <>) 2 + (f - T^) 2 , 

 und es kann demnach das Verhältniss der halben Differenz der Grenz- 

 werte zur Grösse selbst, nämlich ' 2 mit genügender Genauigkeit 



durch -j^ dargestellt werden. Für diese Grösse aber lässt sich aus 



unserer früheren Bedingung -^- \~p^) < 10~ 3 1 mit Zugrundelegung von 



_ 5 10 — 3 Vi 1 

 l = 0,55 • 10 " leicht der Maximalwert ,_ ' finden. Wie man 



Vf 



sieht, hängt derselbe nur ' von f ab und ist für einigermassen bedeutende 

 /' hinreichend klein, so dass wir in der That das variable d durch einen 

 Mittelwert (d ) ersetzen können. 



Wir erhalten demnach für die die Vibrationsgeschwindigkeit in 

 einem „Bildpunkte" bestimmenden Componenten die Ausdrücke: 



