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Um jetzt die Intensität in einem Punkte zu finden, haben wir den 

 Mittelwert der kinetischen x ) Energie pro Volumeinheit über das Zeitinter- 



e 



vall 6 zu bilden. Dies gibt J = ^ J L — -J d t oder nach Ausführung 







der Integration nach t: 



wo X u X. 2 , Z 1} Z 2 die Bedeutung: 



Xx) = US' M ^{f«»i9-a+^-})+k^- i: > 



t5>-=JT/-*— *--*-{ i +i(f)'-+S(f) v +-}- 



COS (, , \ i 1 



. \ls cos ((/> — /) + ••( 

 sin 1 J 



haben sollen. 2 ) 



Die Integration in den Integralen ist dabei nach q> von bis 2 n 



und nach s von bis 1 zu erstrecken. Beziehen wir die Intensität 8 



auf die im Centrum einer Kugelwelle vom Radius f und der Oeffnung 



B herrschende und vernachlässigen wir die kleinen aus der Abweichung 



des d von f herrührenden Beträge, so können wir 



j= x$+xi+(^y (zt+ zi) 



setzen. Sollen die letzteren Vernachlässigungen nicht geschehen, so müssen 

 wir X{ -j- X\ -\- ( -j ) (Zf-j-Zf) noch mit (J-j multiplicieren. 



1) Neuerdings hat man angefangen die Intensität als den Mittelwert der gesammten 

 Energie zu definieren und ist dies ohne Zweifel rationeller. Vergl. Volkmann, Vort. über die 

 Theorie des Lichtes 1891). 



2) Die vorliegende Form, in der zu ^ s 2 , -'s 4 , -£ s 6 noch — ■£ , — — , — -~ hinzugefügt 



£ 4 o dt 4 o 



worden sind, ist gewählt worden, weil dieselbe für die Rechnung günstig ist; für das Resultat 

 ist die Addition natürlich ohne Einfluss (vergl. Struve loc. coli.). 



