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3 Z<m) gm) 



a " = J (/) S' (o'<< sin u) + I Ji (/) S 2 Ca- sin «)+..— J , 

 3 _£)») a v / ^ cos ' / ' 2 v ' \ cos ' / 1 Z (m) 



dl l 



Für die 3. Entwicklung erhalten wir durch gliedweise Differentiation: 



az<"" 



2Z< m) ~^ { ' 2 2 "+ 1 • TL (n) • JI (n + 1) cos)2 l ; >" 4 ^ ; 



dl 



+ |(l--o) 3 } 



Allgemeinere Schlüsse aus diesen Formeln zu ziehen, dürfte bei der 

 Compliciertheit der vorkommenden Ausdrücke ziemlich schwierig sein; 

 dieselben haben indess die Bedeutung, bei der Durchrechnung die Orte 

 der Maxima und Minima mit unvergleichlich grösserer Schärfe zu liefern, 

 als dies die Berechnung des Intensitätsausdruckes thun kann. Eine Be- 

 gründung dieser Bemerkung ist überflüssig. 



Wir könnten nun weiter die Frage stellen, wo liegen bei gegebener 

 Gestalt und Grösse der Wellenfläche, falls ich die Bildebene (J oder im 

 wesentlichen Jc ) nicht als fest voraussetze, die Punkte kleinster und 

 grösster Intensität, mit anderen Worten, wo liegen die Stellen grösster 

 und kleinster Concentration der Energie im Räume. Zur Beantwortung 

 derselben hätten wir aus den Gleichungen 



oder mit hinreichender Näheruns: 



dj 



dl 



o, 



dj_ 



d ö ~ 







lerung 









dj 



dl : 



o, 



dj 

 dh = 



: 



q und 3 zu berechnen; es bedarf indess kaum der Andeutung, dass selbst 

 für die einfachsten Verhältnisse eine allgemeinere Bestimmung dieser 

 Werte die grössten Schwierigkeiten hat und auch hier nur eine weit- 

 gehende numerische Durchführung des Problemes die erforderlichen Auf- 

 schlüsse gewähren wird. 



Ganz ähnlich steht es mit der Frage nach der Pointierungsebene 



