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spektrophotoraetrische Messung seiner Zusammensetzung mit der aus der Theo- 

 rie berechneten gut überein. Das durch einen mit solchen Körperchen erfüllten 

 Raum durchstrahlende Licht erleidet sonach auf seinem Wege eine stärkere 

 Einbusse an brechbareren Strahlen als an weniger brechbaren, und erscheint 

 deshalb an letzteren verhältnismässig reicher, d. h. es zeigt eine gelblichröt- 

 liche Färbung, deren Sättigung beim Durchgang durch immer dickere Schich- 

 ten des getrübten Mittels nach dem Absorptionsgesetz erhöht wird. Die Ray- 

 leighsche Theorie vermag jedoch von der Mannigfaltigkeit der Dämmerungs- 

 farben, von ihrem periodischen Verhalten (Purpurlicht u. s. w.), von dem Bish- 

 opschen Ring etc. keine Rechenschaft zu geben, wie die oben skizzierte Theorie 

 es thut. Beide Theorien stehen sich aber keineswegs entgegen, sondern er- 

 gänzen sich gegenseitig. Während jene nur die Wirkung von (hypothetischen) 

 Körperteilchen berücksichtigt, deren Dimensionen hinter der kleinsten Wellen- 

 länge zurückbleiben, nimmt diese vorzugsweise auf die unzweifelhaft vorhan- 

 denen grösseren Staubteilchen Rücksicht, welche noch regelmässige Beugungs- 

 erscheinungen hervorbringen. Auf jene äusserst kleine Teilchen dürfte das 

 Himmelblau und vielleicht die schwache rötliche Färbung zurückzuführen sein, 

 die man auch unter Tags in der Nähe des Horizonts bemerkt, und welche 

 abgesehen von viel beigemischtem weissen Licht zum Himmelsblau komplemen- 

 tär sein mag; auf diese grösseren Stäubchen aber die prachtvollen vorwiegend 

 roten Farbentöne des Morgen- und Abendhimmels, die schon wegen ihrer 

 Mannigfaltigkeit und Verschiedenheit zu dem einförmigen Blau des Himmels 

 unmöglich komplementär sein können. 



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16. Eine von einem unendlich fernen Lichtpunkt kommende Schaar 

 paralleler ebener Lichtwellen treffe auf einen von beliebigen Oeffnungen durch- 

 brochenen, sonst undurchsichtigen, beugenden Schirm; die Ebene des Schirms 

 werde zur x y -Ebene eines rechtwinkligen Koordinatensystems gewählt, dessen 

 positive z-Axe gegen den Beobachter gerichtet ist. Herrscht in der durch 

 den Koordinatenanfang gelegt gedachten einfallenden Wellenebene zur Zeit t 



die Phase -^-Vt (wo X die Wellenlänge, V die Fortpflanzungsgeschwindigkeit 



bedeutet), und sind l, m, n die Cosinus der Winkel, welche die Wellennormale 

 mit den Axen der x, y, z bildet, so besitzt der Punkt [x, y) der Schirmebene, 

 welcher von der einfallenden Wellenebene um Ix -\- my absteht, die Phase 



-j- (Vt — Ix — my). 



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