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und ebenso 



wo zur Abkürzung 



S'= c S -\- s C, 



cos(qx -\-ry ) = c , sm(qx + ry ) = s 

 gesetzt wurde. Hieraus ergibt sich 



c' 2 + s' 2 = c 2 + s 2 , 



d. h. eine und dieselbe Oeffnung bringt stets dieselbe Lichterscheinung hervor, 

 an welcher Stelle des Schirmes sie auch angebracht sein mag, wenn sie nur 

 in allen Lagen ihrer ursprünglichen Lage parallel bleibt. 



21. In ähnlicher Weise ergibt sich die Erscheinung, welche durch eine 

 beliebige Anzahl unter sich kongruenter Oeffnungen, deren homologe Linien 

 parallel sind, hervorgebracht wird. Jede der beiden Komponenten G' und S' 

 zerfällt nämlich jetzt in soviele einzelne Integrale, als Oeffnungen vorhanden 

 sind, und welchen gemäss der vorstehenden Entwickelung folgende Form zu- 

 kommt: 



c 



Cq O — Sq ö 



CjC — SiS 



8' 



c S + s C 

 ^S + Sl C 

 c 2 S -f- s 2 C 



CiS + SiQ 



wo unter c, und s { resp. co$(qx, - -\- ry t ) und sin (qx, ■ -\- ry t ) zu verstehen sind. 

 Man erhält daher 



G'=G2c i — 82 Si , S'=S2c i +C2s i . 



Die Lichtstärke im Bildpunkte («, b) ist alsdann: 



C' 2 + S' 2 = ((2c t f + {Sa?) (C 2 + S 2 ) ; 



sie wird demnach erhalten, wenn man die von einer Oeffnung im nämlichen 

 Punkt erzeugte Lichtstärke mit einem Faktor '(2c,) 2 -j- (2 s,) 2 multipliziert, 

 welcher von der Anzahl und der Gruppierung der Oeffnungen in gegebener 

 Weise abhängt. 



22. Sind die Oeffnungen in sehr grosser Anzahl (N) vorhanden und ganz 

 willkürlich im Gesichtsfeld verteilt, so ist, wenn man qx c -\- ry { mit y, bezeichnet, 



(Zc$ + (2s,) 2 = A r +2 2cos (c Pi - cp,). 



