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Funktion von a und b, l statt a und m statt b einzusetzen ist, mit j\ TO be- 

 zeichnen, so wird der Intensitätsausdruck 



^-J((l - Nff + *$C 2 rfco) C 2 d«. 



/, «i 



Wir zerfallen nun dieses Integral in zwei, deren erstes j t - nur über die 

 Punkte innerhalb des Bildes der Lichtfläche bis zu deren Rand, das andere 

 j e aber vom Rande an über alle jene Bildpunkte sich erstrecken soll, zu 

 welchen direkte Strahlen nicht gelangen. Wir erhalten so, da für letztere 

 Punkte das Glied (1 — Nff wegfällt: 



^-jC 2 dco((l — Nff + ~jc 2 dw\ + ^Ljc 2 du)jC 2 dco. 



i l, m e l, in 



Hier stellt das zweite Glied die Intensität des Lichtes dar, welches nach 

 Beugung am ersten Schirm am zweiten abermals gebeugt wurde. Wie oben 

 (7) bereits dargelegt wurde, kann aber das wiederholt gebeugte Licht gegen 

 das einmal gebeugte Licht in erster Annäherung ausser Acht gelassen werden. 



Die Lichtstärke der durch einen zweiten Schirm hervorgebrachten Beu- 

 gungserscheinung kann also durch den Ausdruck 



^ • j> dto ((1 - Nff + -£ JC 2 da?j 



l, m 



angenähert dargestellt werden, wo die Integration sich nur über das Bild der 

 Lichtfläche erstreckt, und das Integral j\ m die Intensität des in jedem Punkte 

 des Bildes mitwirkenden einmal gebeugten Lichtes vorstellt. Das Integral ist 

 eine Funktion der Wellenlänge, welche mit abnehmender Wellenlänge abnimmt 

 (5; s. u. III. 33.). 



27. Wie im folgenden Abschnitt gezeigt werden wird, ist bei einer Licht- 

 scheibe von der Grösse der Sonne die Intensität und Sättigung am Rande nur 

 wenig verschieden von derjenigen in der Mitte. Wir begehen daher nur einen 

 geringen Fehler, wenn wir statt der von Punkt zu Punkt veränderlichen In- 

 tensität diejenige der Mitte der Lichtfläche (l = 0, m = 0) setzen. Dann wird 

 der Faktor 



B 2 = (1 — Nff + ~ JC 2 dw 



0,0 



nach l und m konstant, tritt sonach vor das Integralzeichen heraus, und die 

 Intensität des Beugungsbildes wird annähernd dargestellt durch 



^-£ 2 j C 2 da). 



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