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auf die Sonne als Lichtquelle anwendbare Hauptfall einer durch eine kreis- 

 runde Oeffnung gesehenen Kreisscheibe ist im vorhergehenden Abschnitt erledigt. 

 Zur Vervollständigung der Theorie von den Beugungserscheinungen der Licht- 

 flächen betrachten wir jetzt noch den anderen einfacheren Hauptfall eines von 

 parallelen geradlinigen Rändern begrenzten Lichtbandes oder Lichtstreifens. 

 Die leuchtende Fläche sei also ein zur y-Axe paralleler unbegrenzter 

 Lichtstreifen von der "Winkelbreite 2p, dessen Mittellinie die y-Axe ist. 

 Der beugende Schirm bestehe aus einem oder mehreren ebenfalls zur y-Axe 

 parallelen unter sich gleichbreiten Spalten oder dunklen Streifen von der 

 Breite 2 R, die in grosser Anzahl (N) im Gesichtsfeld regellos verteilt sind. 

 Ist ihre Länge im Vergleich zur Wellenlänge sehr gross, so brauchen wir 

 die Intensitätsverteilung nur längs einer zu den Spalträndern senkrechten 

 Geraden, etwa längs der x-Axe selbst, zu ermitteln, da die Lichtstärke längs 

 jeder zu den Spalträndern parallelen Geraden konstant ist. Man hat alsdann 

 in dem Ausdruck (25.) 



+R 



und 



S = sin qx dx = 



-R 



+R 



C = cos qx dx = 2R 



-R 



folglich 



c- = ±n 2 



qR 



sin — — (a — l) \ 



Es ist ferner jetzt in obigem Integral (25.) 2 y statt 12 und dl statt d<x> 

 zu setzen, und die gesuchte Intensität M 2 im Bildpunkt a ergibt sich: 



+e 









M 2 -- 



n>~ s ■ 2tiB , 

 4J2» /sin — (a- 



1 dl 





' 2q J v ^««-o 



■ fit. 





Setzen 



wir 





— Q 











2tiR , 

 — <*' 



— 1) = z, folglich dl = 



— X dz 



so 



erhalten 



wir 





2izR 



—j— (« — e) 



2 -^(a + e) 







M 2 



= — R 2 



1 i'(™'Yd* = R* 



nüg \ \ z J 



2.iR , , 



X | /sin^V > __ 



71 R Q 1 \ Z ) 



—j— \a - ß) 



