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jectes ab, also, wenn die Grösse des Objectes als constant be- 

 trachtet wird, lediglich von seiner Lage (Objectdistanz) und 

 den Constanten der m Kugelflächen. 



4) Es ist nßoL — n'ß'a', wenn die Grössen ohne Index sich 

 auf das erste, die mit dem Index ' sich auf das letzte der 

 (m + 1) Medien beziehen. (§ 6.) 



^1 *1 ßl - ^2 «2 ß2 



«2 Ag ß-i = n^ »3 ßä 



?im «-m ßm — «m -(- 1 Ära -f-l ßm -|- 1 



7?i *i ßj = Wm-Hiam-f-ißnn-i oder 



naß =n' aJ ß'. 



§10. Die Hauptbrennpunkte des zusammengesetzten 



Systems. 



Aus dem ersten Satz des § 9 folgt, dass das aus m Kugel- 

 flächen zusammengesetzte System auf der Hauptaxe einen 

 zweiten Brennpunkt B' besitzt, den Vereinigungspunkt der im 

 ersten Medium (von einem unendlich fernen Punkte der Haupt- 

 axe herkommenden) parallel der Hauptaxe einfallenden Licht- 

 strahlen; und einen ersten Brennpunkt B, den Vereinigungs- 

 oder Ausgangspunkt der im letzten Medium parallel der Haupt- 

 axe verlaufenden Strahlen. 



Die Lage der Brennpunkte ist auf empirischem Wege 

 einfach zu ermitteln.^) (Wie dieselbe theoretisch aus den Con- 

 stanten der m Kugelflächen gefunden wird, soll im nächsten 

 Abschnitt gezeigt werden.) 



In B befinde sich das Object ß=\. "Wir betrachten irgend 

 einen von B ausgehenden Strahl, dessen Divergenzwinkel «. 

 einen endlichen Werth besitzt; der zugehörige definitive Bild- 

 strahl tritt parallel der Hauptaxe aus, a'=0. Nun ist immer 

 (§ 9,4) 



ß' \n u) 



1) Teleskope, d.h. solche Systeme, denen bei endlicher Dimen- 

 sion unendlich entfernte Brennpunkte zuljommen, müssen zu diesem 

 Behufe in ihre beiden Hälften zerlegt und jede Hälfte besonders unter- 

 sucht werden. 



