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die Genauigkeit des Beobachtungsmaterials nicht aus; dasselbe ergibt lediglich, 

 daß die ohne Strom der Flüssigkeit zugeführte Wärmemenge im allgemeinen 

 um so größer ist, je größer der Temperaturgradient zwischen a und b ist. Doch 

 wird man annehmen dürfen, daß der Übergang von dem Zustand vor der 

 Heizung zu dem während des Stromganges, ebenso wie das Zurückkehren in 

 den Anfangszustand nach Öffnung des Stromes nach Analogie ähnlicher Fälle 

 einem Exponentialgesetz gehorcht. Ist also: 



V die Verdampfung pro sec nach der Stromöffnung 

 V' „ „ „ „ während des Stromganges 



so wurde angenommen: 



V= a—bxlO- ct ; f' = a' + i'xlO- c7 . 



Durch Integration erhält man für die während des Stromganges von 



der Dauer T verdampfte Menge Q' === a T -| w . T - , für die von Strom- 



Öffnung bis zum Zeitpunkte t verdampfte Q = at — — - t . Ist also die 



an der Wage bestimmte Gewichtsabnahme vom Stromschluß bis zur Zeit 

 t = M', so ergibt sich die durch den Strom allein zum Verdampfen gebrachte 

 Masse zu M = M' — Q' — Q. 



Zur Berechnung der Konstanten ab c stehen beliebig viele Punkte der 

 beobachteten Verdampfungskurve nach dem Versuch, die zunächst im beob- 

 achteten Teil graphisch ausgeglichen wurde, zur Verfügung; für die Berech- 

 nung von a b' c hat man aber nur 2 Punkte, die Verdampfung im Momente 

 des Stromschlusses und der Stromöffnung. Ich nahm deshalb an, daß die 

 Konstante c für die Kurve während des Stromganges dieselbe sei, wie c für 

 die Kurve nach Stromöffnung. Es ist diese Annahme nicht von großem Ein- 

 fluß, da c in ziemlich engen Grenzen variiert und ferner das Ziehen eines 

 Kurvenstückes zwischen den beobachteten V' zu Beginn des Stromes, und dem 

 extrapolierten Firn Augenblick der Stromöffnung eine Interpolation dar- 

 stellt. Viel unsicherer ist die Extrapolation eben auf das V bei Strom- 

 öffnung; ich glaube aber, durch diese Berechnung immer noch sicherer zu 

 gehen, als etwa durch graphische Extrapolation. Um festzustellen, ob die an- 

 gewandte Berechnungsweise zu verlässigen Resultaten führt, versuchte ich, bei 

 ungeänderten sonstigen Bedingungen und mit einer und derselben Füllung des 

 Verdampfungsgefäßes aufeinander folgende Versuche bei verschiedener Wärme- 

 zufuhr von außen zu machen. Es wurden je drei zusammenhängende Versuche 

 durchgeführt, wobei das allmähliche Sinken des Flüssigkeitsspiegels in der 



