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kreise. Man kann ihm so jede Stärke zwischen Null und der 

 Stärke geben, die er vermöge der sonstigen Beschaffenheit der 

 Vorrichtung erreicht, wenn r bei S steht. Wenn diese Grenz- 

 stärke die Stärke des Stromes von K^ im Messkreis übertrifft, 

 kann man also durch Verschieben des Röllchens eine Stellung 

 finden, bei der beide Stärken gleich sind, und Bussole B^ die 

 Stromstärke Null angiebt. 



Nach dem Bosscha'schen Satze ^) ist ein Zweig einer 

 LeituDg, in welchem kein Strom kreist, mit den etwa darin 

 wirksamen elektromotorischen Kräften, als nicht vorhanden an- 

 zusehen. Im Falle des Gleichgewichtes ist also der Strom J, 

 in der Nebenleitung der nämliche, als wäre der Messkreis nicht 

 vorhanden : 



Nach dem die geschlossenen Figuren betreffenden Kirchhoff- 

 schen Satze ^) hat man 



Null xilf+J, •X = y, 



also y = Irl=y^--^-' ^^ 



Im Falle des Gleichgewichtes ist also die elektromotorische 

 Kraft der Kette Ä'^ der Länge Or proportional, so dass diese 

 unmittelbar ein Maass für jene giebt. 



Den Grund davon sieht man leicht ein. Da es im Falle 

 des Gleichgewichtes gleichgültig ist, ob der Messkreis mit der 

 Kraft y vorhanden ist oder nicht, so ist dem Nebenschliessdraht 

 entlang das Gefälle des Elektricitäts-Potentials dasselbe, wie 

 ohne den angehängten Messkreis, gleichviel wo 7- sich befinde. 

 r wird aber, damit Gleichgewicht herrsche, um so weiter von 

 entfernt sein müssen, je grösser y, d. h. je grösser der Un- 

 terschied der Constanten Elektricitäts-Potentiale auf den Strecken 

 des Messkreises beiderseits vom Sitze der Kraft y ist. 



In dieder den Elektrikern bisher entgangenen Eigenschaft 

 unserer Anordnung liegt deren üeberlegenheit über die ursprüug- 



1) Poggeiiclürlfs Aiuialeii u. s. w. 185Ö. Bii. ('IV. S. -lOO. 



2) Poggendorlf's Aiuuileii u. s. w. 1845. I'.d. l.XIV. S. 613; 

 - 1847. Bd. LXXII. S. 497. 



