2 III. Wladimír Wáclav Heinrich: 



funktion sich auf Besselsche Reihen nach der Exzentrizitát 

 reduziert, deren fíinfte Potenz weggelassen wird. Dies dúrfte 

 als besonders vereinfachendes Charakteristikon unseres inte- 

 ressanten Spezialfalles des Dreikorperproblems hervorgeho- 

 ben werden, 



Wegen der grosseren Neigungen verzichte ich auf Ent- 

 wickelungen nach der Neigung. 



Die Periodě der Oscillationen der Knoten und der Nei- 

 gung ist gleich der Umlaufszeit des stórenden Planeten, § 2. 

 (II.) Tind § 3. 



§ 1. Die Differenzialgleichungen des P ro- 

 bi ems nnd deren partikula re periodische 



L o s u n g e n. Ji 



Wir bedienen uns mit Herrn Linders der sogenannten 

 halbkanonischen relativen Koordinaten, Anfangspunkt in der 

 Sonne, XY Ebene Bahnebene Jupiters, die X Achse gegen 

 den Punkt gerichtet, in dem die Lange des stórenden Pla- 

 neten gleich Null ist. 



Es sei weiter /n. die Masse Jupiters in Einheiten der Son- 

 nenmasse, Einheit der Lange grosse Halbachse der Jupiter- 

 bahn, Attraktionskonstatte k = 1, daher Zeiteinheit die ka- 

 nonisehe (1-8888 Jahre). 



Die Koordinaten des Aster oiden seien x, y, z, diejenigen 

 Jupiters x', y', 0. Die Bedeutung der iibrigen Buchstaben ist 

 die sonst iibliche (z. B. Charlier: Mechanik des Himmels, Lin- 

 ders 1. c), Jupiter gestrichelt: so z. B. n' mittlere Bewegung 

 Jupiters (^'=Vr+^. 



Fíir die Bewegung des Asteroiden gelten kanonische 

 Gleichungen mit drei Freiheitsgraden. Wegen der Aufsu- 

 chung der partikuláren periodisehen Losungen Lg {L^) ist es 

 vor allem notig als intermediáre Bahn des Asteroiden die Ke- 

 plersche EUipse mit der mittleren Bewegung n = n' (Lin- 

 ders-Charlier) zu wáhlen. 



Fiir die Delaunayschen kanonischen Koordinaten gilt 

 dann in der iiblichen Bezeichnungsweise Linders 1. c. (1) , (2) . 



