^Q III. Wlacliinír Wáelav Heinrich: 



Fik = Fki tc' = Vi + «. 



Die Gleichungen (6), (7), (8), (9) erlauben einige ! 

 Schliisse aus unseren Entwickelungen zu ziehen. 



Wir bekommen fiir dle Derivationen (9) dieselben Werte i 

 wie Herr Linders, bloss Fr,k Fek sind praziser dargestellt. . 

 Wir haben aber erst dle fiinfte Potenz der Exzentrizitát ver- ■ 

 nachlássigt und nach der grosser vorausgesetzten Neigungc 

 iiberhaupt nicht entwickelt. 



Dies war eigentlich von vornherein zu erwarten. Wir , 

 haben in (6) die zweiten Derivationen als gewisse homogene ' 

 Funktionen der ersten Derivationen von K, r ausgedríickt, 

 nnd weiter die dritten Derivierten (notig fiir weitere Appro- 

 xiniationen) als homogene Funktionen der zweiten und ersten .y 

 Derivationen. P 



Wir fixieren unsere Approximation, welelie óx'\ i.ie'dx . . 

 vernachlássigt, es geht also in den Ableitungen um den fe--j 

 sten Lg (L4) Punkt. 



Dann geniigt es in der Tat die Entwickelungen K, r 

 a u f G 1 i e d e r ersten G r a d e s i n ^2, rj^, ^^ rj^, z n b e- 

 schránken, da die iibrigen nach dem Derivieren diese 

 Grossen — die ja zum Schluss gleich Null zu setzen sind — 

 als Faktor enthalten. 



leh hábe jedoch die Entwickelungen weiter gefiihrt, um 

 ihre Einfachheit zu zeigen, und da sie auch bei weiteren Ap- 

 proximationen und beim Anschluss an das bewegliche L^ 

 (L4) Zentrum nicht ohne Nutzen sein diirften. 



Die Linderssche Grosse q {j"- = 1 -f- ^) erf ordert gieich 

 in erster Náherung zweimaliges Derivieren. Wenn man sie 

 behalten will, so kann man auch mit Hilfe derselben so ur- 

 teilen : 



Denken wir uns die Storungsfunktion nach Potenzen 

 von Q entwickelt; wenn man dann zweimal deriviert, so ent- 

 halten alle Glieder, deren Exponent urspriinglich grosser als 

 zwei war, q als Faktor. 



In dem Librationspunkt verschwindet g und es ist da- 

 her nicht angebracht hohere Potenzen als die zweite in erster i 

 Miiherung mitzunehmen. 



