t''ber dle periodisclien Bahněn des Librationscentriíms L4. 17 



I Dagegen gestalteii sich die weitereii Aiiiiáheriingen 



Ulit Hilfe der Grosse (> viel weitláiifiger. 



Xadi (9) zerspalten sicli die Gleichiingen (10) in zwei 



voii einaiider imalihangige Systéme (§ 3.). Es sind daher die 



S('lR\iiigiiiigen in der Bahn-Ebene durch die Neigung (bis 



auť zweite Poteiizen der Variationeii), gar iiicht beeinflusst. 



Yielmehr geht die gaiize Bewegung so vor sich, dass 



(11.) Die Knotenlinie uud die Neigung eiue 

 O s c i 1 1 a t i o 11 um e i n e g e w i s s e m i 1 1 1 e r e L a g e 

 o li n e s a e e 11 1 a r e A e n d e r u n g a u s f ii h r e n. 



§ 3. A n a 1 v t i s e li e S t (") r n 11 g s a u s d r ii e k e der Ba h- 

 n e n der J n pité i" g r 11 p p e, 



Wir gehen jetzt znr Integration imserer linearen Diffe- 

 rentialgleiehungen (5), Mit Hilfe der Werte (9) zerspalten 

 sich dieselben — wie erwáhnt — in die zwei voneinander nn- 

 ahliangigen Systéme. 



d 



(10) 



ó?/, 



Fn dX, — F,, ól/, — Fy, d-^2 — F,4 Ól].2 



^- dx, = F,, dx, + F,, djj, + F,, dl, + F,, dij, 



d_ 

 (11 



A ý,^^ —~F,, ÓXy — Fri dy, - Fr, ó-^, — F,, dyj. 



(n) 



(1 



rif 



d,,A 



— F,,Ó^, 



Die (íleichnngen (11) besitzen das Integrál 



I ó'Í3 =2íi cosrsf + 2é-2 sin j'3^ 

 I di^'. = 2/^1 cos rj -[- 2ij2 sin v^t 



Wenn man die Integrationskonstanten durch die An- 

 ťangskoordiuaten der Bewegnng ausdriickt, so wird: 



