'^'e'^'^^'e + ^^'^"'e' *e ^ *'e + ^"^'e' '^^ ^Ve' ^^'^'e' ^'^ e ^^^ ^" berechnenden 

 Korrektionen darstellen. Zu der angenäherten Lage des Epizentrums gehöre die 

 Entfernung /f' und zu dieser nach der Laufzeitfunktion der Longitudinalwellen die 

 Laufzeit T'; dann ergibt t 4- T = t die angenäherte Ankunftszeit der ersten 

 Vorläufer auf der betreffenden Station, welche von der hier wirklich beobachteten 

 Ankunftszeit t um einen Betrag f = t — t abweichen wird, t ist nun eine Funktion 

 von (p^, Ag, t^, also gleich F (cp ^ + X(p\, X^ + <)X ^, \, + f)'t J und t demnach 

 gleich F ((7) , / , t ). Nach dem TAYLOR'schen Satz kann dann aber die Reihe 

 entwickelt werden: 



Die nicht hingeschriebenen Glieder der Entwicklung kommen nicht in Betracht, 

 wenn man die gesuchten Korrektionen als so klein voraussetzt, daß ihre zweiten 

 und höheren Potenzen vernachlässigt werden können. Da die in den beiden 

 ersten Gliedern auftretenden Differentialquotienten sich nach einer einfachen Über- 

 legung mit Hülfe der Laufzeitkurve der ersten Vorläufer berechnen lassen und 

 der Diiferentialquotient des dritten Gliedes stets den Wert i hat, ferner aber auch 

 die linke Seite der Gleichung, f, bekannt ist, so bleiben als Unbekannte nur die 

 drei Größen ()V/)' , ()'X und (J't . ^-^^ deren Ermittlung demnach nur die Auflösung 

 von drei linearen Gleichungen nötig ist. Doch wird man auch hier wieder zur 

 Erhöhung der Genauigkeit des Resultats möglichst viele gute Beobachtungen über 

 den Beginn der ersten Vorphase heranziehen und dann das Ausgleichungsverfahren 

 der kleinsten Fehlerquadrate, durch das man übrigens zugleich genau die Fehler- 

 grenzen erhält, nicht scheuen dürfen. Bei ungünstiger Wahl der Näherungswerte 

 wird man eventuell nach Anbringung der nun gefundenen Korrektionen die 

 Rechnung ein zweites Mal durchzuführen haben. Ein Vorzug dieser Methode ist 

 es noch, daß man mit ihr unmittelbar auch die Auslösungszeit des Bebens erhält. 



Bequemer, wenn die nötigen Vorarbeiten geleistet sind, 

 aber dem Wesen nach wieder nicht ganz so exakt erreicht man 

 auch hier das Ziel, wenn man sich eines graphischen Verfahrens 

 bedient, wie es sehr vollständig von C. Zelssig^) ausgebildet 

 worden ist. Diese Methode läuft darauf hinaus, daß man eine 

 Station Oi mit je einer anderen O^ kombiniert und aus der 

 Differenz der Ankunftszeiten P^ — P^ der ersten Vorläufer an diesen 

 Stationspaaren das Azimut des Epizentrums in Bezug auf die 

 erste Station ableitet. Das Mittel aus den so erhaltenen einzelnen 



^) Beitr. z. Geophysik XI, 19 12, p. 520. 



