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Heinrich Baron v. Foulion, 



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Fig. A. 



(110} I 



lm)R 



(13J)I 



(uoji 



(331) n 



(331)11 



Wie aus der hier gegebenen sphärischen Projectiou ersichtlich 

 ist {A Zwilling aus dem Schmelzflusse, B durch Reductiou aus Lösung), 

 fallen die Flächen (111) I und (110) II und ebenso (100) I und (331) 

 II sehr nahe zusammen. Es macht sich nun in allen an den Zwil- 

 lingen aus dem Schmelzflusse beobachteten Fällen die Tendenz der 

 Näherung der sehr ähnlich liegenden Flächen geltend. Geht man z. B. 

 in dem hier gegebenen Zwilling von (110)1 aus, so ist die Winkel- 

 summe zu (110)11 = 57" 13', jene zu (111) wäre = 61» 23' 30". 

 Die Summe der gemessenen Winkel von (110)1 zu (110)11 beträgt 

 57" 57'. Die Verschiebungen der Flächen (110) II sind aber in der 

 Regel grösser, so ist in einem Falle die Winkelsumme = 58^ 13', in 

 einem anderen gar 58" 56', wobei der Winkel (110^ I: (331) II ziem- 

 lich gleich bleibt. Noch weit auffallender ist die Verschiebung in der 

 Lage der (331) II bemerkbar. Die Winkelwerthe zwischen (111) II : 

 (331) II, (331) II : (HO) II sollen gleich sein 29" 57' 30" und 

 31" 26'. Jene von (111) II : (001) I 28" 36' 30", (001) I : (110) II 

 32° 47'. Thatsächlieh wurde der Winkelwerth (110) II : (331) II nie- 

 mals unter 31" 50', jener von (331)11: (111)11 im gegebenen Falle 

 zu 28" 58', nie unter 28" 40' gefunden. Die Lage der (331) II wird 

 aber jener von (001)1 noch mehr genähert, weil ja schon (110)11 

 stets etwas gegen (111)1 gerückt erscheint. Dieser Umstand ist um so 

 auffallender, da (001) niemals auch nur in Spuren in irgend einer 

 Combination wahrgenommen wurde. 



Bei den ZwilUngen, die durch Reduction aus Lösungeu erhalten 

 wurden, konnte ich wenigstens eine Ausnahme vou obiger Regel con- 

 statiren, im hier gegebenen Falle ist die (110)11 der (lll)l nicht 

 nur nicht genähert, sondern der Winkel (110) I : (HO) 11 sogar um 

 35' kleiner als der theoretische. Hier geht aber zwischen (110) 1 und 

 (HO) II die Zwillingsgrenze durch und in deren Nähe entsprechen die 

 Werthe allemal den theoretischen am besten. 



Wie schon erwähnt, haben die Zwillinge aus dem Schmelzflusse 

 eine flach keilförmige Gestalt, die in der Regel viel deutlicher hervor- 

 tritt, als in der Figur 8. Der Theil gegen die Anwachsstelle (links in 

 der Figur) wird in seinen oberen Partien noch wesentlich gedrückt 

 durch eine oftmalige Einschaltung von (II 1), welche mit einer jedes- 

 maligen Erniedrigung der obersten Kantenlie verbunden ist. Eine nur 



