28 Dr. A. Brezina [1(5] 



die meiste Wahrscheinlichkeit besitzen, verborgen zu bleiben, weil bei 

 ihnen nur je eine Form halbflächig auftritt , alle anderen holoedrisch, 

 so bleibt dennoch die Vermuthung bestehen , dass diese meroedrischen 

 Gruppen überhaupt nicht möglich sind ; und es müsste , bei sonst 

 gleichen Umständen , derjenigen Theorie der Vorzug gegeben werden, 

 welche keine überflüssigen Symmetrie-Gruppen ergiebt. 



Bevor wir daher zur Untersuchung einer ferneren Anordnungs- 

 weise der Atome in den Molecülen schreiten , haben wir die einzelnen 

 Gruppen physikalischer Erscheinungen mit der ersten und zweiten An- 

 ordnungsweise zu vergleichen ; zunächst den auf die erste , numerisch 

 genau bestimmbar entfallenden Antheil. , hauptsächlich durch die Be- 

 trachtung isomorpher Körper zu ermitteln und zu eliminiren und sodann 

 zu untersuchen , ob der noch übrig bleibende Theil und in welchem 

 Betrage aus einer innerhalb der erwähnten Symmetriegrenzen einge- 

 schlossenen zweiten Anordnungsweise herrühren kann. 



Dasjenige, was sodann noch an Verschiedenheiten erübrigt, wird 

 uns zu Schlüssen auf die dritte Anordnungsweise , der der Atome im 

 Molecül, veranlassen. 



III. Spaltbarkeit und Härte. 



Nach dem gegenwärtigen Stande unserer Beobachtungsmittel sind 

 Spaltbarkeit und Härte vollkommen aequivalente Begriffe ; das heisst 

 die Härte oder die Belastung, unter welcher eine nach einer bestimm- 

 ten Richtung auf einer gegebenen Fläche eines Krystalles geführte 

 Spitze die Oberflächen-Theilchen in einem bestimmten, für unser Auge 

 sichtbaren Grade von einander trennt, also bis zu einer bestimmten 

 Tiefe in den Kry stall eindringt, hängt lediglich ab von der Orientirung 

 der Fläche und der Richtung auf derselben gegen die Spaltungsflächen 

 des betreffenden Krystalles, von der Güte derselben, das heisst von je 

 einer Constanten der betreffenden Spaltungsfläche und von einer Con- 

 stanten der Substanz ab. l ) 

 Sind also : 



a eine Molecular-Constante. 



nh m a m 3 die den einzelnen Spaltungsebenen zu- 

 kommenden Constanten. 



A! A 2 A 3 die Winkel der Krystallfläche mit den 



Spaltungsebenen. 



<Pi <p a % die Winkel der Bewegungsrichtung der 



Spitze mit den Tracen der Spaltungsebenen auf der 

 Krystallfläche (oder mit den Coinbinationskanten zwi- 

 schen den Spaltungsebenen und der Krystallfläche), 

 so ist die zur Erzeugung einer Ritzlinie nothwendige Belastung gege- 

 ben durch : 



h = a -}- nij sin A x sin ^ -j. m 2 sin A 2 sin <p 2 + . . . . 



-f mj sin A x cos Aj ~|/sin ^ -j_ m 2 sin A 2 cos A 2 J/sin <p 2 -f- ... 



') Exner, 1. c. pag. 98. ff. 



