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produite en vertu du decroissement 3 6r" (= o = ^/^Poo) und lässt sie 

 beim faserigen Gyps l ) eine wesentliche Rolle spielen. 2 ) 



Diese Fläche o = 1 i 3 P°° tritt an den Krystallen von Bex bekannt- 

 lich sehr herrschend auf und gerundet oder auch verdrängt nach rechts 

 und links durch w = l l s P und u = P3 und verdrängt die anderen, 

 sonst häufigen positiven Hemipyramiden und Hemidomen und zwar nicht 

 nur als Krystall-, sondern auch als Spaltfläche. Die schöne, mir vor- 

 liegende Stufe von dort zeigt kaum Spuren der zweiten Spaltfläche, 8 ) 

 sondern neben der ersten und dritten eigentlich nur diese vierte Spalt- 

 barkeit , welche auch faserig ist , aber grobfaserig und ohne rechten 

 Seidenglanz; sie hat mehr matten, feuchten Glasglanz. Betrachtet man 

 an den Krystallen von Oberdollendorf und Reinhardsbrunn unter der 

 Lupe diese Klüfte der vierten Spaltbarkeit, so wird man finden , dass 

 sie meist nicht tief von der Oberfläche p = 00P00 in den Krystall 

 eindringen , sondern bald auf einer ersten Spaltkluft parallel ooPoo 

 plötzlich aufhören. Jeder Sprung nach der vierten Spaltbarkeit ist 

 desshalb von einem schmalen , perlmutterglänzenden Hofe umsäumt. 

 Dringt aber ein Spalt der vierten Richtung einmal tiefer in den Krystall 

 ein, so sieht man auch, dass diese Spaltfläche, wie bei den Krystallen 

 von Bex, faserig ist und nicht ganz senkrecht zu ooPoo steht. Sie ist 

 also dann wohl keine wirkliche Spaltfläche parallel 1 l 5 P°o, sondern, wie die 

 zweite Spaltfläche , eine Scheinfläche von zwei oscillatorischen Spalt- 

 flächen in der Zone der Endkante von w = 1 I 3 P, wodurch eben ihre 

 Faserigkeit, wie bei der zweiten Spaltbarkeit, veranlasst wird. Unter 

 der Lupe hat es an den Krystallen von Bex, Reinhardsbrunn u. s. w. 

 nach der Beschaffenheit dieser vierten Spaltfläche ganz das Ansehen, 

 als sei sie keine Scheinfläche durch Oscillation von links und rechts 

 l l i f)f i sondern von 1 l 3 Poo mit ooPoo, wodurch die resultirende Schein- 

 spaltfläche jede Neigung zu ooP<» annehmen kann. 



Es ist somit nicht zu zweifeln, dass diese durch Biegung leicht 

 neben der zweiten darstellbare Spaltbarkeit mit der von Hau y kennen 

 gelehrten von Bex ident ist , dass sie der Krystallfläche o = 1 j 3 Poo 

 folgt und dass sie in ihrer Richtung senkrecht zu p = ooPoo oft nur 

 durch Oscillation mit p = ooPoo abgelenkt erscheint als eine Schein- 

 fläche mehr oder weniger parallel mit w = ^j 3 P. 



Dass der ebene Winkel zwischen der Schnittlinie der vierten Spalt- 

 barkeit mit p = 00P00 und der Hauptaxe (dca in Fig. 13 Taf. VII) 

 kein rechter ist, sieht man sehr gut an den Juxtapositionszwillingen nach 

 dem ersten Gesetze von Reinhardsbrunn. Gerade so wie die Klüfte der 

 zweiten Spaltbarkeit (6a, b' a) an der Zwillingsgrenze ooPoo (aacaa) 

 ihre Richtung ändernd ein Knie ba b' von 131° 41' 22" [131° llW] 

 nach unten (resp. oben) concav bilden, machen nämlich die der vierten 



') Hftiiy 1. c. 1. pag. 540. 



*) Nachträglich sehe ich, dass Schar ff (Üchcr den Gypsspath. 1871. S. 17) 

 auch diese Spaltbarkeit etwa normal auf ooPoo u. ooPoo angibt, welche er nur 

 au den gebogenen Krystallen von PYiedrichsrode gefunden hat. 



3 ) Die gleiche Beobachtung hat Scharff gemacht (Ueber den Gypsspath. 

 1871. S. 17). 



