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La soupape semblable en A , et que nous appellerons 

 a' , s'ouvre ; 



La soupape b' a interrompu la communication du réci- 

 pient avec le corps de pompe B ; 



La soupape a' a ouvert la communication du corps de 

 pompe A avec le récipient. 



En continuant le mouvement , l'air contenu en B , à la 

 densité i , s'est échappé par la soupape b (i). 



Et d'un autre côté , l'air du récipient s'étant dilaté dans 

 le corps de pompe , la densité intérieure a diminué et 

 l'air extérieur presse sur le piston a , pour le faire des- 

 cendre , avec une force égale à la différence de densité de 

 l'air extérieur ou i avec la densité de l'air intérieur. 



Pour opérer le premier mouvement , il a donc fallu 

 vaincre , 



I." Le frottement des deux pistons contre les parois; 



2.° La résistance qu'opposait l'air contenu dans le corps 

 de pompe B à la descente du piston qui le comprime , 

 résistance égale au poids de la soupape b , plus les 

 frottemens ; 



3." La différence de densité de l'air extérieur avec celui 

 qui se dilatait dans le corps de pompe A. 



Pour plus de simplicité , nous ferons abstraction des 

 deux premières valeurs pour ne aous occuper que de la 

 troisième. Nous raisonnerons donc comme s'il n'y avait 

 point de frottemens. 



Pour connaître cette troisième valeur , il suffit de consi- 

 dérer que la capacité du corps de pompe a ayant été 

 ajouté à celle du récipient , l'air de ce récipient où g 

 a occupé un espace comme —■ , et comme la densité est 



(i) Par conséquent le poids de l'atmosphère n'agit point sur lui pour 

 le faire descendre. 



