(75) 

 senter sur le second mouvement , nous avons examiné 

 chaque piston comme agissant isolément , il faut actuel- 

 lement étudier leur ensemble. 



Au lever du piston b l'air du cylindre A est à ■;%, et 

 l'air du récipient , avec lequel b communique , est aussi 

 à la même pression -^. A cet instant il y a donc équilibre. 



Mais dans l'instant indivisible qui suit celui-là , la densité 

 en A augmente et celle en B diminue ; il n'y a plus 

 équilibre. 



Voici comment il est rompu. 



La force qui appuie en A pour faire baisser le piston 

 de -^ du cylindre , va en diminuant pendant ce trajet , 

 suivant une série dont le dernier terme est zéro. 



La résistance en B suit au contraire une progression 

 ascendante qui augmente comme l'autre décroit. Au 20.^ 

 du trajet l'effet de la compensation sera donc entièrement 

 neutralisé. 



Cet examen du second mouvement nous apprend qu'on 

 a à vaincre , sans aucune 'compensation , une résistance de 

 ■j^ d'atmosphère pendant les ff du trajet. 



Or , l'air se dilatant toujours à chaque coup de piston , 

 suivant la proportion que nous venons d'indiquer, c'est- 

 à-dire des YZ de ce qu'il était précédemment , on pourrait 

 toujours par le calcul assurer sa densité après n coups 

 d' piston ; de là on connaîtrait la résistance à vaincre , 

 puisqu'elle égale la différence intérieure avec l'atmosphère; 

 on déduirait aussi l'effet de la compensation ; car cet effet 

 a lieu jusqu'à ce que l'air renfermé dans le corps de 

 pompe soit ramené à la densité de l'air extérieur. 



Pour ne pas compliquer la marche du raisonnement 

 nous avons considéré comme nulles plusieurs forces qui 

 cependant , devraient entrer en ligne de compte. 



C'est ainsi que nous avons fait abstraction du frottement 



