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 lopper dans tous instans de là course des deux pistons, 

 n est clair : 



i.° Que la pression sur le piston aspirant est égale à 

 son aire multipliée , par la différence (H — 'h'') entre la 

 hauteur du baromètre extérieur et celle de celui qui est 

 placé à l'extérieur du cylindre aspirant; elle est donc 

 ^ r^ (H— Vi') ; 



a.° Que sur le piston descendant , la pression de haut 

 en bas est ar r^ (H — h" ) ; , 



3.° Que tandis que le piston aspirant monte delà hauteur 

 d z^ l'autre descend de la même hauteur. 



La force vive dp ^ nécessaire pour opérer ce mouvement 

 infiniment petit d z^ est donc en comptant le frottement 

 des deux pistons : 



dpz=iwr* ÇA — h') dz — zir^ÇH — h") dz-¥- ^w rf. dz. 



Au commencement de la course les hauteurs h' et h" étaient 

 égales à ^ ; mais par le mouvement qui a eu lieu , l'air 

 s'est dilaté dans le cylindre aspirant et dans le récipient, 

 et d'après le principe physique sur la dilatation ou la 

 compression des gaz permanens qui conservent la même 

 température ; les hauteurs du baromètre sont en raison 

 inverse des volumes occupés par le même gaz : 



h . V 

 on a donc h' = . 



V-t- zr r3 z 



Dana l'autre cylindre l'air se comprime jusqu'à ce que 

 h" soit égal à H , alors la soupape d'évacuation se lève 

 et l'air y passe pendant le reste de la course; mais pour 

 tout le temps de la compression , on a , en vertu du 

 principe de physique que nous venons de citer , 



' hZ 

 h" = -. 



Z — 3 



