vom 18. April 1872. 253 



den sie mit der über n hinaus verlängerten Richtung der Linie 

 r nm macht, so ist der Werth 



1) des elektrostatischen Potentials: 



P = } — £ 6n * e ' n I 



L nm J 



2) des elektrodynamischen Potentials 



cc l r nm J 



"Wir setzen ferner die Gröfse 



»•=^fe cos!( M 



und bezeichnen die potentielle Energie der übrigen Kräfte, welche 

 auf die trägen Massen wirken, mit V. Dann wird die Gleichung, 

 welche in Herrn Weber's Sinne die Erhaltung der Kraft aus- 

 drückt: 



J*W> - P» ^ ?»] + P + V ~ Q = 



Const. 



Die hier vorkommende Summe, welche die Stelle der lebendigen 



Kraft vertritt, und die wir mit L bezeichnen wollen, unterscheidet 



sich von der gewöhnlichen Form dieses Ausdrucks dadurch, dafs 



die nothwendig positiven Quadrate der q n nicht allein mit den 



noth wendig positiven trägen Massen f* n multiplicirt sind, sondern 



dafs statt dieser letzteren die Differenzen Qx n — e n p n ) als Coeffi- 



cienten der Quadrate eintreten. Diese Differenzen können aber 



auch negativ werden da \x n jedenfalls reducirt werden kann bis 



auf die auch von Herrn Weber und C. Neumann doch immer 



als aufserordentlich klein angesehene träge Masse des elektrischen 



Quantum e n , die Gröfse p n aber eine nach Art der Potentialfunc- 



tionen gebildete Function ist, die von beliebig grofsen elektrischen 



Massen herrühren kann. Wenn nun e n p n > \x n , so besäfse der 



Punkt e n gleichsam negative Masse. Beschleunigung seiner 



Bt-wegung würde einer Verminderung der lebendigen 



Kraft entsprechen. Bestände die lebendige Kraft L aus einer 



Anzahl positiver und negativer Glieder dieser Art, so würde sie 



einen unveränderten endlichen Werth erhalten können, wählend 



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