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Gesammtsitzung 
Die Elektricitütsinenge der zweiten Comlensatorplatte ist eb(Mi 
so gross, aber von entgegengesetztem Vorzeiolien. 
Setzt man b = o, so kommt man auf den von Ilrn. Clausius 
behandelten Fall; der Ausdruck 18) wird dann 
Ji- E, SttE 
_l_ lg 
2a - ^ ea 
oder, wenn man für tt und e ihre Zalilenwertbe setzt, 
2u 
R , R 
— lg 9,246 
7T a 
Statt dessen hat Hr. Clausius bei der hier gebrauchten Bezeich- 
nung gefunden 
R- R , R 
1 lg 8,84 — • 
2a TZ a 
Der Unterschied der Zahlencoefficienten erklärt sich durch die Un- 
sicherheit, die die lange numerische Rechnung, durch welche Ur. 
Clausius zu seinem Resultate gelangt ist, noth wendig mit sich 
brachte. 
Viel leichter ist der zweite der beiden Fälle zu behandeln, die 
hier betrachtet werden sollten, der Fall, dass in beiden Platten 
q) = \ ist. In diesem ist für alle Punkte des Raumes bis auf un- 
endlich Kleines 
2 R 
cp = — arctg — , 
TT u 
wo u die positive Wurzel der Gleichung 
,y, H h — 1 
R‘ H- u‘ u“ 
ist und wo der arctg zwischen 0 und - liegt; d. h. es hat cp den- 
selben Werth, wie wenn statt der beiden Platten nur <*ine vorhan- 
den wäre. Die Elektricitätsmenge einer jeden der beiden l^latten 
ist 
R 
Es soll jetzt die Theorie des Eingangs erwähnten Thomson - 
sehen Condensators entwickelt werden. Es lässt sich derselbe fol- 
