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Sitzung der liJnjsikalisch- mathematischen Klasse 
dAcp 
(l + f-4 7r?.^(p 0 , 
at 
dass ferner an der Berührungsfläche zweier Leiter 
(p^ (p-2 = 4 7T A 
4 ) 
5) 
und 
h = — 4 7T£ — 4 TT 
0 7li 0 712 
( /.. I h 
ist. Die letzte dieser Gleichinigen Avird durch Diflerentiation nach 
t und bei Rücksicht auf 3) 
d d cp ^ d d cp dcp 
(l + 4 - Ä’i) — H- (l + 4 7T Ä-j) — „ f- 4 7T - 
a ^ a^i 0 1 on2 anx 
■in>. 
dcp 
' dn., 
6) 
= 0 , 
Man hat also für cp die partielle Differentialgleichung 4) und die 
beiden Grenzbedingungen 5) und 6) gefunden. Durch besondere 
Annahmen sollen diese nun vereinfacht werden. 
Bezeichnet man durch cpo den Werth von cp für f = 0, so 
folgt aus 4) 
4tt X 
. • ~ 1 +47tA: * 
Aq> = ilcpoe , 
Avo e die Basis der natürlichen Logarithmen bedeutet. Es ver- 
schwindet also Aq) immer, Avenn es für i = 0, d. h. für einen 
Werth von t, verscliAvindet. Die Gleichung Acp =: o ist gleichbe- 
deutend mit der Gleichung g = o Avegen der Relation zAvischen 
Acp und £, aus der eben 4) abgeleitet ist. Es Averde angenommen, 
dass in einem Augenblick keine freie Elektricität im Innern der 
betrachteten Leiter vorhanden ist, dann befindet sich hier nie freie 
Elektricität und an Stelle von 4) tritt die partielle Differentialglei- 
chung 
Aq> = 0. 
Ferner möge A'orausgesetzt Averden, dass elektrische Differenzen in 
dem betrachteten Systeme nicht Avirksam sind, die Grössen h also 
verschwinden; dann lässt sich die Gleichung 5) durch die Bödin- 
gung ersetzen, dass cp überall stetig ist. Hierzu kommt die Glei- 
chung 6), die, Avenn man 
