vom 22. November 1877. 
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senkrecht zur Basis angegeben ist, sondern die scheinbare. Erstere 
zu berechnen war aber bis jetzt deshalb unmöglich, weil der mitt- 
lere Brechungs-Coefficient des Glimmers unbekannt war. 
Ich wende mich nun zunächst zur Angabe der Methode, die 
ich zur Bestimmung der sclieinbaren Abweichung der Axenebene 
angewendet habe. 
Sie besteht dai'in, dass ich mafs: 
1) den Winkel, den jede der beiden sclieinbaren optischen 
Axen des Glimmers mit der Hauptspaltungsfläche oder vielmehr 
mit ihrer Normalen macht; 
2) den Winkel der scheinbaren optischen Axen. 
Es seien in vorstehender Figur die Durchschnitte einer Kugel- 
oberfläche angegeben mit den Radien: 
a) parallel mit einer Normale zur Hauptspaltungsfläche. Die- 
ser Durchschnitt sei A"; 
h) parallel mit den beiden scheinbaren optischen Axen, deren 
Lage vorläufig noch als ganz beliebig und unbestimmt in Beziehung 
zu N vorausgesetzt wird. Diese Schnitte seien w und Wj. 
Dann wurde nach obiger Auseinandersetzung gemessen 1) Nw 
und N’j'i und 2) wwj, also die drei Seiten des sphärischen Drei- 
ecks, das man erhält, wenn man durch je zwei der genannten Pole 
grösste Kreise legt. 
Wäre nun die optische Axenebene genau senkrecht zur Basis, 
so wäre noth wendig N ein Punkt des Bogens w und es wäre 
damit : 
Dies wäre der Falt, wenn der Glimmer rhombisch wäre, wobei 
noch ausserdem Noi =. AV, sein müsste. 
Ist aber dagegen : 
a. 
Nw H- Nu.'- 
UJ Wj. 
A"( 
M -f- N tV j > W W 
