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Gesammtnitzung 
so kann N nicht ein Punkt des Bogens ww■^ sein und somit kann 
die Axenebene auf der Basis nicht senkreclit stehen. Der Glimmer 
kann dann nicht rliombisch sein, er muss mit Noihwendigkeit einem 
weniger symmetrischen, dem monoklinen oder triklinen System ange- 
hören und zwar muss er sein : 
monoklin, 1 . ^ gleich 
, \ je nachdem N 'j: ' , • , A’^te, ist. 
triklin, I •' ungleich 
Die Bedingungen für ein monoklines System haben die Mes- 
sungen, wie ich gleich hier anführe, in der That ergeben; es 
fand sich: 
N'j) H- A'w, > (ti'j.'x und 
N ’J) Ä' 
In der Figur ist ferner noch angegeben der grösste Kreis jVrc, 
der den Winkel »A'c/'i und damit nach dem eben Angeführten auch 
den Bogen w t».', halbirt. Auf ihm giebt der Bogen iV« die schein- 
bare Abweichung der Ebene der optischen Axen von der Normale 
zur Basis oder, da « der Pol der scheinbaren optischen Mittellinie 
ist, so ist A’« der Winkel, den diese Mittellinie mit jener Normalen 
macht. jVr< lässt sich aus dem durch seine drei gemessenen Seiten 
vollkommen bestimmten Dreieck wA'z-i leicht berechnen. 
Es folgt nun hier die Messung der drei Dreiecksseiten: 
ö) Winkel A’’x und A’ i«, der scheinbaren optischen 
Axen mit der Normale zur Basis. Die zu dieser Messung 
angewandte Methode ist die von F. E. Neumann zuerst angege- 
bene, mit der er u. A. die Lage der optischen Axen im Gyps zu- 
erst richtig und genau bestimmt hat^). 
Sie besteht darin, dass man am Goniometer statt des unverrück- 
bar feststehenden Fernrohrs ein solches anbringt, das an der Axe des 
Theilkreises festgeklemmt ist und sich mit diesem dreht. Dasselbe 
muss natürlich parallel zum Theilkreis und genau auf die Drehaxe ge- 
richtet sein. Die Glimmerplatte wurde auf dem Krystalltrüger befestigt 
und so eingestellt, dass beim Drehen derselben an der inneren Dreh- 
axe des Goniometers der Reihe nach sowohl die Normale der Spal- 
tungsfläche, als die eine der beiden scheinbaren optischen Axen durch 
den Schnittpunkt der Fernrohrkreuzfäden gingen. Das erstere wurde 
