i! dell'aria atmosferica a 100 guadi 53 



avremo 



v p 



(2). 



La compressibilità dei gas a zero essendo conosciuta, si può esprimerla sia colla 

 formula (1) , ove la pressione è data in funzione dei volumi , sia invertendo con la 

 forma seguente 



— • -J- = 1 -+- a* (P - 1) + b (p - 1) ! = A p (3) 



in cui \ è ugnalo all'unità, se il gas segue la legge di Mariotte. 

 Nello stesso modo scriveremo 



-•4=A> (4) 



p v' 



ove D p rappresenta la compressibilità del gas alla temperatura elevata di T gradi 

 espressa in funzione della pressione. Dividendo 1' equazione (3) per 1' equazione (4) e 

 tenendo conto delle relazioni (2) troviamo 



1 + a p T _ A p , 



■ 1 +a.T ~ D p {ò} 



da cui finalmente 



Si vede dalla relazione (5) che per un gas che segue la legge di Mariotte tanto 

 a 0, quanto a T gradi 



quindi 



A p = D p = 1 



1 ■+- a T 



-__ lr = l e a p = a. 



Se il gas non segue la legge di Mariotte, ma se ne scosta in egnal modo per queste 

 due temperature, resta 



\ = A> 



quindi pure a p = a. 



In questi due casi , e soltanto in questi , il coefficiente di dilatazione rimane indi- 



