Uber ein neues singuláres Kurvensystem. ,^(7 



3839) gehort dazu die mittlere Excentricitát 0*03. Nach Si- 

 monin, 1. c. p. 55, unterliegt jodoch die synodische Bahn star- 

 ken Oscillationen in der Excentricitát mit der Amplitudě = 0'15. 

 Man findet so fiir den Minimalabstand von der Sonne 0*526 

 fiir den Maximalabstand 0*712. Es existieren somit singuláre 

 Punkte infolge der Durchsetzung mit A; = 2, ^i = 0*846. 



Da die Oscillationen der periodischen Bahn durchweg 

 gross genug in der Excentricitát ausfallen, so liefern uns 

 schon die osculierenden Bahněn, wenn nicht strenges, so doch 



genáhertes Bild der Verháltnisse. 



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Man findet so imHestiafalle (46) — einen singulá- 



ren Punkt auf der Kurvě Ze = 3, ^i = 0*486. Denn fiir die 

 Ep. 1900 Márz 5.0 (vrgl. Charlier Mechanik des Himmels 

 Bd. I p. 444) ist in unseren Einheiten 

 ^/=: 0*485, e = 0'17, daher a (l + e) = 0.568, íi(1 — e) =0*402. 



Im Hildafalle (153) I— j giebt áhnlich schon die 



osculierende Bahn (Ep. 1901 Jan. 19,0 1. c. Charlier Ver- 

 zeichnis Band I p. 450) eine starke Annáherung an k=^l, 

 (>i = 0*9.. 1; noch sicherer ist aber die Durchsetzung mit 

 der Kurvě k = 2, (>, = 0*646. 



a =: 0*762, e = 0*17, a (1 + e) = 0*891, a.(l — e) = 0*640 



Ahnliche Verháltnisse findet man im B^alle der T hul e- 



bahn (279) I— I, wo die Collision Z: = l, stattfindet. 



Nach Charlier 1. c. p. 456 Band I ist ftir die Ep. 1891 

 P^ebr. 20. O 



a = 0*819 6 = 0*082 a(l + e)=0' 



§ 4. Stabilitatsfragen. 



Vom bisher praecisierten Standpunkte diirfte das Kur- 

 vensystem, sowie dessen Verallgemeinerungen einiges Licht 

 auf verschiedene Konvergenzfragen der Storungstheorie zu- 

 lassen. leh glaube zu dieser Prage seinerzeit zuriickzukom- 

 men. — Es giebt aber auch eine indirekte Betrachtungsweise, 



